广义振动：物理量在中心值附近周期性变化实际上，任何一个稍微偏离平衡状态的稳定系统都可看成简谐振子。对于物理学中的许多问题，谐振子都可以作为一个近似的或相当精确的模型晶格点阵R
6 实际上，任何一个稍微偏离平衡状态的稳定系统， 都可看成简谐振子。对于物理学中的许多问题，谐 振子都可以作为一个近似的或相当精确的模型。 晶格点阵 广义振动：物理量在中心值附近周期性变化
振幅简谐振动的周期和频率Acos(@ot+Po)= Acos(@ot+Φo +2元)2元= Acos[@o(t +?o+o= Acos[@o(t+T)+Po]2元叫做周期，每隔T时间运动完全重复CO0称为振动频率，单位时间内振动的次数2元称为角频率（或圆频率k2元即单位时间内相位的变化值Tm
7 cos[ ( ) ] = 0 + T + 0 A t •• 简谐振动的周期和频率、振幅 o T 2 = 2 1 0 = = T m k T o = = 2 叫做周期，每隔T 时间运动完全重复 称为振动频率，单位时间内振动的次数。 称为角频率（或圆频率） 即单位时间内相位的变化值 cos( ) cos( 2 ) A 0 t + 0 = A 0 t + 0 + ) ] 2 cos[ ( 0 0 0 = A t + +
振幅初相位、简谐振动的相位、x(t) = Acos(@.t+@A振幅，振动中最大位移量角频率相位；p(t)= 0ot+Po0初相位相同的运动状态对应?。相位差为2元的整数倍简谐振动除用余弦函数形式表达外，还可以用正弦函数表达x(t) = Acos(@ot +Po) = Asin(のot +Po +π / 2)= Asin(ot +PoP
8 ( ) cos( ) = 0 + 0 x t A t 0 初相位 A 振幅， 振动中最大位移量 •• 简谐振动的相位、初相位、振幅 简谐振动除用余弦函数形式表达外，还可以用正弦 函数表达。 ( ) cos( ) = 0 + 0 x t A t sin( ') sin( / 2) 0 0 0 0 = + = + + A t A t 0 0 (t) = t + 相位； 0 角频率 相同的运动状态对应 相位差为 2 的整数倍
两个同频率简谐振动的相位差：(0ot +P20) -(0ot + P10) = P20 - P10>0P20超前P10<0P20落后P10P20 - 10反相=（2n±1）元同相=2n元
9 0 2 0 0 1 0 2 0 1 0 ( t + ) − ( t + ) = − 两个同频率简谐振动的相位差： 20 10 − 0 20超前10 0 20落后10 =2n 同相 =（2n1） 反相
1.2简谐振动的量图表示法复平面上任意一点对应一个矢量，因此，可用一个旋转失量来描述简谐振动goXA是模为A，幅角为的量。(0。 t +P)它以角频率の，从初始幅角β出发绕原点匀速旋转。失量作圆周运动，而投影点作简谐振动10
10 1.2 简谐振动的矢量图表示法 A o X t = 0 o 矢量作圆周运动，而投影点作简谐振动。 复平面上任意一点对应一个 矢量，因此，可用一个旋转 矢量来描述简谐振动。 A 是模为 A，幅角为 ( 0 t + 0 ) 的矢量。 它以角频率 0 ，从初始幅角 0 出发绕原点匀速旋转