斯韦的讲课对我们中一些人是非常有趣和有吸引力的，这并非由于主题本身，因 为主题是初等的，而是在于我们从讲课者视察事物的方式中获得的启发性的闪 光，他的不断求助于原理的手法，甚至他在遇到困雅时的应急手腕，幽默而出乎 意料的离题话，有时带讽刺性的意见，以及常用的文学性或诗歌体的引喻 阿伯丁的聘任以一种不寻常的方式结束了，马里沙尔学院于1860年与王室学院 合并为一个大学，每一课程只保留一位教授。在自然哲学方面，人们挑选了另一 位教授，麦克斯韦被解聘了。他向爱丁堡大学提出了申请，但他的朋友泰特占了 上风。然而不久，麦克斯韦被聘请为伦敦王室学院的教授，他在那里一直留任到 1865年。他在这一年退休，又回到了格伦莱尔去撰写他的著名电学论文，这是 物理学上的重要教材之一。在格伦莱尔时期，他曾于1866、1867、1869和1870 年任主考官或监考员，对荣誉考试制度进行了重大的有效的改革。 麦克斯韦在电学上的第二篇重要论文，是他在伦敦时发表的，接着于1864年又 发表了《电磁场的动力学理论》。这篇论文中的理论变得抽象得多了。他放弃了 以太模型，从一开头，我们就看到作者对论文目的和场方程的明确叙述。1857 年法拉第曾写了一封信给麦克斯韦，它必然给了收信人一个极其深刻的印象。法 拉第在信末问题： 有一件事我想欣然向你请教。当一个从事于研究物理作用及其结果的数学家得到 他的结论时，这些结论能否象用数学公式那样完全、清楚和明确地用普通语言表 达出来呢？如果能够做到，那末把它们这样表示出来，对我这样的人岂不是一种 极大的方便？把它们从象形文字翻译出来，这样我们也可以用实验来研究它们。 我认为必然如此，因为我经常发现，你能够把你的结论非常明确地传达给我，虽 然它们不能使我充分理解你研究过程的每一步，但却使我能恰如其分地了解结 果，而且这些结果非常清楚，我可以根据它们进行思考和研究。如果这是可能的， 那末数学家们在研究这些问题时，用这种通俗的、有用的、便于工作的并且属于 他们也适合于他们的方式把结果告诉我们，这岂不是一件大好事吗？ 麦克斯韦在文章开头就说明了描述电场所要达到的目的，这时可能他想想了法拉 第的这封信。他的话如下： 为了使这些结果纳入符号计算的能力范围，我把它们表示成电磁场的一般方程。 这些方程描述： (A)电位移、真传导和由两者构成的总电流之间的关系。 (B)磁力线与从感应定律导出的电路感应系数之间的关系。 (C)采用电磁单位制时电流强度与它的磁效应之间的关系。 (D)物体在场内运动时所产生的电动势值、场本身的变化以及从场的一部分到 另一部分的电势变化。 (E)电位移与产生它的电动势之间的关系。 (F)电流与产生它的电动势之间的关系。 (G)任一点上自由电荷数量与邻近电位移之间的关系。 (H)自由电荷的增加或减少与邻近电流之间的关系
斯韦的讲课对我们中一些人是非常有趣和有吸引力的，这并非由于主题本身，因 为主题是初等的，而是在于我们从讲课者观察事物的方式中获得的启发性的闪 光，他的不断求助于原理的手法，甚至他在遇到困难时的应急手腕，幽默而出乎 意料的离题话，有时带讽刺性的意见，以及常用的文学性或诗歌体的引喻。 阿伯丁的聘任以一种不寻常的方式结束了，马里沙尔学院于 1860 年与王室学院 合并为一个大学，每一课程只保留一位教授。在自然哲学方面，人们挑选了另一 位教授，麦克斯韦被解聘了。他向爱丁堡大学提出了申请，但他的朋友泰特占了 上风。然而不久，麦克斯韦被聘请为伦敦王室学院的教授，他在那里一直留任到 1865 年。他在这一年退休，又回到了格伦莱尔去撰写他的著名电学论文，这是 物理学上的重要教材之一。在格伦莱尔时期，他曾于 1866、1867、1869 和 1870 年任主考官或监考员，对荣誉考试制度进行了重大的有效的改革。 麦克斯韦在电学上的第二篇重要论文，是他在伦敦时发表的，接着于 1864 年又 发表了《电磁场的动力学理论》。这篇论文中的理论变得抽象得多了。他放弃了 以太模型，从一开头，我们就看到作者对论文目的和场方程的明确叙述。1857 年法拉第曾写了一封信给麦克斯韦，它必然给了收信人一个极其深刻的印象。法 拉第在信末问题： 有一件事我想欣然向你请教。当一个从事于研究物理作用及其结果的数学家得到 他的结论时，这些结论能否象用数学公式那样完全、清楚和明确地用普通语言表 达出来呢？如果能够做到，那末把它们这样表示出来，对我这样的人岂不是一种 极大的方便？把它们从象形文字翻译出来，这样我们也可以用实验来研究它们。 我认为必然如此，因为我经常发现，你能够把你的结论非常明确地传达给我，虽 然它们不能使我充分理解你研究过程的每一步，但却使我能恰如其分地了解结 果，而且这些结果非常清楚，我可以根据它们进行思考和研究。如果这是可能的， 那末数学家们在研究这些问题时，用这种通俗的、有用的、便于工作的并且属于 他们也适合于他们的方式把结果告诉我们，这岂不是一件大好事吗？ 麦克斯韦在文章开头就说明了描述电场所要达到的目的，这时可能他想想了法拉 第的这封信。他的话如下： 为了使这些结果纳入符号计算的能力范围，我把它们表示成电磁场的一般方程。 这些方程描述： （A）电位移、真传导和由两者构成的总电流之间的关系。 （B）磁力线与从感应定律导出的电路感应系数之间的关系。 （C）采用电磁单位制时电流强度与它的磁效应之间的关系。 （D）物体在场内运动时所产生的电动势值、场本身的变化以及从场的一部分到 另一部分的电势变化。 （E）电位移与产生它的电动势之间的关系。 （F）电流与产生它的电动势之间的关系。 （G）任一点上自由电荷数量与邻近电位移之间的关系。 （H）自由电荷的增加或减少与邻近电流之间的关系
这里总共有二十个方程，含有二十个变量。然后我用这些量表示电磁场的内能随 每一点的磁极化和电极化而变化的情况。 由此我确定了：1作用于通有电流的可动导体的机械力：2.作用于磁极的机械力： 3.作用于带电体的机械力。 对掌握了电学知识的现代读者，下面这些就是1864年麦克斯韦写下的方程（己 采用现代符号)： (Aj=i+0, (B)B=curlA: (C)4πj=crlH (D)E=u×B-A-grad地： (E)D=kE」 (FE=-pi (G)e-divD=0. (H)+dii=0」 读者将看出它们都是现代电学的基础。 电力、磁力和磁感应用的符号是E、D、H、和B。在各向同性媒质中，B=μH,D=kE。 A是矢势。传导产生的电流密度是i,总电流密度是j。电阻率是p。方程(D) 含有第二个电路方程，通常写成curlE=一8B/t(把方程(B)与(D)合并， 即可看出)。函数中是静电势，是电荷。所用单位都是绝对电磁单位，其中 都隐含了常数c。1873年出版的《电磁论》中写出了同样这些方程，但略有变动。 玻耳兹曼(1844-1906)在提到这些方程时引用了歌德的话说，“写出这些符号 的是上帝吗？” 麦克斯韦在伦敦时还在工人夜校教过书，并且积极参加了一个委员会的工作，这 个委员会的成员还有斯图尔特(1828-1887)、詹金(1833-1885)、威廉·汤姆 孙和西门子(1816-1892)等人，他们的任务是制定电学单位，主要是电阻单位 一一欧姆。这种单位应属于绝对单位制，然后把这个单位与某一水银柱作比较。 这是正在兴起的电力工业所需要的重要工作，是由一些主要的科学家和电力工程 师们发起的，其中有英国的威廉·汤姆孙和德国的西门子，并由好几个国家共同 主办。解决铺设电报电缆问题的经验，充分地表明了建立适当测量标准和方法的 迫切性。最后于1881年，在巴黎召开的国际会议通过了标准欧姆
这里总共有二十个方程，含有二十个变量。然后我用这些量表示电磁场的内能随 每一点的磁极化和电极化而变化的情况。 由此我确定了：⒈作用于通有电流的可动导体的机械力；⒉作用于磁极的机械力； ⒊作用于带电体的机械力。 对掌握了电学知识的现代读者，下面这些就是 1864 年麦克斯韦写下的方程（已 采用现代符号）： ； ； ； ； ； ； ； 。 读者将看出它们都是现代电学的基础。 电力、磁力和磁感应用的符号是 E、D、H、和 B。在各向同性媒质中，B=μH，D=kE。 A 是矢势。传导产生的电流密度是 i，总电流密度是 j。电阻率是 ρ。方程（D） 含有第二个电路方程，通常写成 （把方程（B）与（D）合并， 即可看出）。函数 ψ 是静电势，e 是电荷。所用单位都是绝对电磁单位，其中 都隐含了常数 c。1873 年出版的《电磁论》中写出了同样这些方程，但略有变动。 玻耳兹曼（1844-1906）在提到这些方程时引用了歌德的话说，“写出这些符号 的是上帝吗？” 麦克斯韦在伦敦时还在工人夜校教过书，并且积极参加了一个委员会的工作，这 个委员会的成员还有斯图尔特（1828-1887）、詹金（1833-1885）、威廉·汤姆 孙和西门子（1816-1892）等人，他们的任务是制定电学单位，主要是电阻单位 ——欧姆。这种单位应属于绝对单位制，然后把这个单位与某一水银柱作比较。 这是正在兴起的电力工业所需要的重要工作，是由一些主要的科学家和电力工程 师们发起的，其中有英国的威廉·汤姆孙和德国的西门子，并由好几个国家共同 主办。解决铺设电报电缆问题的经验，充分地表明了建立适当测量标准和方法的 迫切性。最后于 1881 年，在巴黎召开的国际会议通过了标准欧姆