北京大学：《电路分析原理 Circuit Analysis》课程教学资源（课件讲稿）第五章 网络定理 §5-5 置换定理 §5-6 戴维宁定理和诺顿定理 §5-7 二端网络的分析方法

当§5-6戴维宁定理和诺顿定理 彐常参量线性二端网络的等效电路 戴维宁定理 诺顿定理 等效电源定理 戴维宁(M.L. Thevenin,1857-1926):法国电报工程师。1883年在法 彐国科学院刊物上发表文章,提出并证明了戴文宁定理。虽然该定理的提 彐出是在直流电源和电阻的条件下,但其证明具有普遍性,因此也适用于 彐后来发展的其它电路情况,如受控源、正弦交流电(复数解法)、线性 彐暂态电路(s域解法)等。戴文宁定理目前已经成为了一个重要的电路定 理 扫诺顿(E.L. Norton):美国贝尔电话实验室工程师。在戴文宁定理发表 50余年后发表了诺顿定理

§5-6 戴维宁定理和诺顿定理 常参量线性二端网络的等效电路 戴维宁定理 诺顿定理 等效电源定理 戴维宁（M. L. Thevenin，1857-1926）：法国电报工程师。1883年在法 国科学院刊物上发表文章，提出并证明了戴文宁定理。虽然该定理的提 出是在直流电源和电阻的条件下，但其证明具有普遍性，因此也适用于 后来发展的其它电路情况，如受控源、正弦交流电（复数解法）、线性 暂态电路（s域解法）等。戴文宁定理目前已经成为了一个重要的电路定 理。 诺顿（E. L. Norton）：美国贝尔电话实验室工程师。在戴文宁定理发表 50余年后发表了诺顿定理

当§5-6戴维宁定理和诺顿定理 彐常参量线性二端网络的等效电路 假定常参量线性二端网络N中有个电压源(包括人、(sy 电容电感初值的等效源,如果有电流源也不影响结|网络1( 彐果)E(s,=1,2,…,K。当在端口接入电流源(s 时,根据叠加定理,在端口上产生的电压为各个独 彐立源单独作用效果的叠加: V(s)=Ho(S)I(s)+2H(S)E(S) H0():I(s)单独作用时对端口电压的传递函数。 H1(s):E(S)单独作用时对端口电压的传递函数。 输出阻抗 由网络M决定 彐定义 60(S)=∑H,()E()~等效源电压J与外电路无关 V(s=Z(S(s)+Eo(s

§5-6 戴维宁定理和诺顿定理 常参量线性二端网络的等效电路 假定常参量线性二端网络N1中有K个电压源 （包括 二端 I(s) 1 假定常参量线性二端网络N1中有K个电压源 （包括 电容电感初值的等效源，如果有电流源也不影响结 果）Esi (s), i=1, 2, … , K。当在端口接入电流源I(s) 时 根据叠加定理 在端口上产生的电压为各个独 二端 网络 N1 V(s) 时 1' , 根据叠加定理，在端口上产生的电压为各个独 立源单独作用效果的叠加：           K V s H sIs H sE s   1' H0 (s): I(s)单独作用时对端口电压的传递函数。   0         1 i si i V s H sIs H sE s    Z H     输出阻抗 Hi (s): Esi (s)单独作用时对端口电压的传递函数。 定义 ～ 输出阻抗 ～ 等效源电压 由网络N1决定， 与外电路无关        0 0 o K i si Z s H s  s H sE s    i1 V s Z sIs s     o      0  