基础化学实验教学示范《化工原理实验》课程教学课件（上册，讲稿）第一章 流体流动 1.3 流体流动的基本方程

Ouu = u(x,y,z)0.atop=p=p(x,,z)0Otap一= o, p =p(x,,z)at上页下页返回2025/11/11

2025/11/11       x y z t p p x y z t p u u x y z t u 0 , , , 0 , , , 0 , , ,               

定态流动示意图进水管贮槽排水管溢流管返上页下页回2025/11/11

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非定态流动示意图返上页下页回2025/11/11

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三、连续性方程式在稳定流动系统中，对直径不同的管段做物料衡算L21-11Wsa-W2医院1'2间的管与截面2-2”衡算范围：取管内壁截面1-1段。衡算基准：1sWsi = Ws2对干连续稳定系统：上页返下页回

2025/11/11 三、连续性方程式 在稳定流动系统中，对直径不同的管段做物料衡算 衡算范围：取管内壁截面1-1’与截面2-2’间的管 段。 衡算基准：1s 对于连续稳定系统： WS1 WS 2

W,=uApu,Ap, = u,A,P,如果把这一关系推广到管路系统的任一截面，有：1Ws = u,AP = u,AP, = ... = uAp= 常数院福中若流体为不可压缩流体WsS = A = uz Az = ..= uA= 常数Sp一一维稳定流动的连续性方程上页下页返回2025/11/11

2025/11/11 Ws  uA 1 11 2A2 2 u A  u 如果把这一关系推广到管路系统的任一截面，有： WS  u1A11  u2A22  uA  常数 若流体为不可压缩流体   u A  u A   uA  常数 W V S S 1 1 2 2   —— 一维稳定流动的连续性方程