i=0 N N 00 N Ro (a) (b) 4c称为开路电压。R称为戴维宁等效 电阻。在电子电路中，当单口网络视为电源 时，常称此电阻为输出电阻，常用R表示； 当单口网络视为负载时，则称之为输入电阻
uoc 称为开路电压。Ro称为戴维宁等效 电阻。在电子电路中，当单口网络视为电源 时，常称此电阻为输出电阻，常用Ro表示； 当单口网络视为负载时，则称之为输入电阻， 并常用R 表示。电压源u 和电阻R 的串联单
当单口网络的端口电压和电流采用关联 参考方向时，其端口电压电流关系方程可表 为 u=R。i+uoe (4-5) 戴维宁定理可以在单口外加电流源， 爱h加之田土笪兴口由工主丰十式h土工旧 =0 N No N u"=Hoc 6 (a) (b) (c)
当单口网络的端口电压和电流采用关联 参考方向时，其端口电压电流关系方程可表 为 (4 5) u Ro i uoc 戴维宁定理可以在单口外加电流源i， 用叠加定理计算端口电压表达式的方法证明 如下
N N u"=Hoc (a) (6) (c) 在单口网络端口上外加电流源，根据叠 加定理，端口电压可以分为两部分组成。一 部分由电流源单独作用（单口内全部独立电 源置零)产生的电压4=R,i[图(b],另一部分 是外加电流源里柔：- 即的一网攻开路时， 由单口网络 品中队二R牛用产生
在单口网络端口上外加电流源i ,根据叠 加定理，端口电压可以分为两部分组成。一 部分由电流源单独作用(单口内全部独立电 源置零)产生的电压u ’=Ro i [图(b)]，另一部分 是外加电流源置零(i=0)，即单口网络开路时， 由单口网络内部全部独立电源共同作用产生 的电压u”=u [图(c)]。由此得到 o uoc u u u R i ' "
u=u +u Ri+uoc 此式与式(4一4)完全相同，这就证明了 含源线性电阻单口网络，在端口外加电流源 存在饯要舞期季賃厂单岗露南开路电眼 源u和电阻R串联的单只☒经 和箪中悶路房筌影狃立電撩置零（独立电 压源用短路代替及独立电流源用开路代替) 时单口网络N的等效电阻R。, 就可得到单口 网络的戴维宁等效电路
此式与式(4－4)完全相同，这就证明了 含源线性电阻单口网络，在端口外加电流源 存在惟一解的条件下，可以等效为一个电压 源uoc和电阻Ro串联的单口网络。 只要分别计算出单口网络N的开路电压 uoc和单口网络内全部独立电源置零(独立电 压源用短路代替及独立电流源用开路代替) 时单口网络No的等效电阻Ro，就可得到单口 网络的戴维宁等效电路。 o uoc u u u R i ' "
例4一5求图4-8(a)所示单口网络的戴维宁等 去口 12 12 62 2A -Ro (a) (b) (c) 图4-8 解：在单口网络的端口上标明开路电压4o 的参考方向， =-1V+(2Q)×2A=3V 注意9v, TJJ八可
例4－5 求图4-8(a)所示单口网络的戴维宁等 效电路。 解：在单口网络的端口上标明开路电压uoc 的参考方向， 注意到i=0，可求得 uoc 1V (2)2A 3V 图4－8