1采用双束近似处理方法,即所谓的“双光束条 件 ①除透射束外,只有一束较强的衍射束参与 成象,忽略其它衍射束,故称双光成象。 ②这一强衍射束相对于入射束而言仍然是很 弱的。这在入射电子束波长较弱以及晶体试样 较薄的情况下是合适的。因为波长短,球面半 径1大,垂直于入射束方向的反射球面可看作 平面。加上薄晶的“倒易杆”效应,因此,试 样虽然处于任意方位,仍然可以在不严格满足
1.采用双束近似处理方法，即所谓的“双光束条 件” ① 除透射束外，只有一束较强的衍射束参与 成象，忽略其它衍射束，故称双光成象。 ② 这一强衍射束相对于入射束而言仍然是很 弱的。这在入射电子束波长较弱以及晶体试样 较薄的情况下是合适的。因为波长短，球面半 径1/λ大，垂直于入射束方向的反射球面可看作 平面。加上薄晶的“倒易杆”效应，因此，试 样虽然处于任意方位，仍然可以在不严格满足
布拉格反射条件下与反射球相交而形成衍射斑 ③由于强衍射束比入射束弱得多,因此认为 这一衍射束不是完全处于准确得布拉格反射位 置,而存在一个偏离矢量S,S表示倒易点偏离 反射球的程度,或反映偏离布拉格角20的程度。 2.入射束与衍射束不存在相互作用,二者之间无 能量交换 3.假设电子束在晶体试样内多次反射与吸收可以 忽略不计
布拉格反射条件下与反射球相交而形成衍射斑 点。 ③由于强衍射束比入射束弱得多，因此认为 这一衍射束不是完全处于准确得布拉格反射位 置，而存在一个偏离矢量S，S表示倒易点偏离 反射球的程度，或反映偏离布拉格角2θ的程度。 2. 入射束与衍射束不存在相互作用，二者之间无 能量交换。 3. 假设电子束在晶体试样内多次反射与吸收可以 忽略不计
4.偎设相邻两入射束之间没有相互作用,每一入 射束范围可以看作在一个圆柱体内,只考虑沿 柱体轴向上的衍射强度的变化,认为dx、dy方 向的位移对布拉格反射不起作用,即对衍射无 贡献。这样变三维情况为一维情况,这在晶体 很薄,且布拉格反射角20很小的情况下也是符 合实际的。根据布拉格反射定律,这个柱体截 向直径近似为:D≈t·20,t为试样厚度。设 t=1000A,θ≈10-2弧度,则D=20A,也就是说, 柱体内的电子束对范围超过20A以外的电子不 立生影响。若把整个晶体表面分成很多直径为
4. 假设相邻两入射束之间没有相互作用，每一入 射束范围可以看作在一个圆柱体内，只考虑沿 柱体轴向上的衍射强度的变化，认为dx、dy方 向的位移对布拉格反射不起作用，即对衍射无 贡献。这样变三维情况为一维情况，这在晶体 很薄，且布拉格反射角2θ很小的情况下也是符 合实际的。根据布拉格反射定律，这个柱体截 向直径近似为：D≈t • 2θ，t为试样厚度。 设 t=1000Å，θ ≈10-2弧度，则D=20 Å，也就是说， 柱体内的电子束对范围超过20 Å以外的电子不 产生影响。若把整个晶体表面分成很多直径为
20A左右的截向,则形成很多很多柱体 计算每个柱体下表面的衍射强度,汇合 起就组成一幅由各柱体衍射强度组成 的衍衬象,这样处理问题的方法,称为 柱体近似
20 Å左右的截向，则形成很多很多柱体。 计算每个柱体下表面的衍射强度，汇合 一起就组成一幅由各柱体衍射强度组成 的衍衬象，这样处理问题的方法，称为 柱体近似
第四节完整晶体衍射运动学解释 根据上述假设将晶体分成许多晶粒,晶粒平 行于Z方向,每个晶粒内部含有一列单胞每个单 胞的结构振幅为F相当于一个散射波源各散射 波源相对原点的位置矢量为 Rn=Xna+ynb+znc a,b,c单胞基矢分别平行于xyz轴;xnyn,zZn 为各散射波源坐标.对所考虑的晶格来说 xn=yn=0.各散射波的位相差a=4kRn 因此P处的合成振幅为: ①g=F∑ne2nkRn=F∑ne2m(n
第四节完整晶体衍射运动学解释 根据上述假设,将晶体分成许多晶粒,晶粒平 行于Z方向,每个晶粒内部含有一列单胞,每个单 胞的结构振幅为F,相当于一个散射波源,各散射 波源相对原点的位置矢量为： R n = x n a+ y n b+ z n c a, b , c 单胞基矢,分别平行于x,y,z轴; x n ,y n ,z n 为各散射波源坐标. 对所考虑的晶格来说 x n = y n=0. 各散射波的位相差 α=Δk·R n . 因此,P0处的合成振幅为: Φg=F ∑n e -2πi Δk·R n = F ∑n e -2πi Δk·(Z n c)