l0入射束 B A l0人射東 体样品 m样品 物镜 hkl 000青焦面 物镜 hkl hA 光阑 光阑孔 背焦面 光阑 光阑孔h 0 像平面
晶面反射并受到物镜光栏挡住,因此,在荧光 屏上就成为暗区,而OB晶粒则为亮区,从而 形成明暗反差。由于这种衬度是由于存在布拉 格衍射造成的,因此,称为衍射衬度 设入射电子强度为,(hkl)衍射强度为I1,则 A晶粒的强度为Ⅰ=1h,B晶粒的为B=lo, 其反差为IAlB=(o-Ih)/Do 明场像—上述采用物镜光栏将衍射束挡掉, 只让透射束通过而得到图象衬度的方法称为明 场成像,所得的图象称为明场像
晶面反射并受到物镜光栏挡住，因此，在荧光 屏上就成为暗区，而OB晶粒则为亮区，从而 形成明暗反差。由于这种衬度是由于存在布拉 格衍射造成的，因此，称为衍射衬度。 设入射电子强度为IO，(hkl)衍射强度为Ihkl，则 A晶粒的强度为IA= IO- Ihkl，B晶粒的为IB= IO， 其反差为IA/ IB= (IO- Ihkl)/ IO。 明场像——上述采用物镜光栏将衍射束挡掉， 只让透射束通过而得到图象衬度的方法称为明 场成像，所得的图象称为明场像
暗场像——用物镜光栏挡住透射束及其余衍射 束,而只让一束强衍射束通过光栏参与成像的 方法,称为暗场成像,所得图象为暗场像 暗场成像有两种方法:偏心暗场像与中心暗场 像 必须指出:①只有晶体试样形成的衍衬像才存明场 像与暗场像之分,其亮度是明暗反转的,即在明场下 是亮线,在暗场下则为暗线,其条件是,此暗线确实 是所造用的操作反射斑引起的
暗场像——用物镜光栏挡住透射束及其余衍射 束，而只让一束强衍射束通过光栏参与成像的 方法，称为暗场成像，所得图象为暗场像。 暗场成像有两种方法：偏心暗场像与中心暗场 像。 必须指出： ① 只有晶体试样形成的衍衬像才存明场 像与暗场像之分，其亮度是明暗反转的，即在明场下 是亮线，在暗场下则为暗线，其条件是，此暗线确实 是所造用的操作反射斑引起的
②它不是表面形貌的直观反映,是入射电 子束与晶体试样之间相互作用后的反映。 为了使衍衬像与晶体内部结构关系有机 的联系起来,从而能够根据衍衬像来分 析晶体内部的结构,探测晶体内部的缺 陷,必须建立一套理论,这就是衍衬运 动学理论和动力学理论(超出范围不 讲)
② 它不是表面形貌的直观反映，是入射电 子束与晶体试样之间相互作用后的反映。 为了使衍衬像与晶体内部结构关系有机 的联系起来，从而能够根据衍衬像来分 析晶体内部的结构，探测晶体内部的缺 陷，必须建立一套理论，这就是衍衬运 动学理论和动力学理论（超出范围不 讲）
第三节衍衬象运动理论的基本假设 从上节已知,衍衬衬度与布拉格衍射有关, 衍射衬度的反差,实际上就是衍射强度的反映。 因此,计算衬度实质就是计算衍射强度。它是 非常复杂的。为了简化,需做必要的假定。由 于这些假设,运动学所得的结果在应用上受到 定的限制。但由于假设比较接近于实际,所 建立的运动学理论基本上能够说明衍衬像所反 映的晶体内部结构实质,有很大的实用价值。 基本假设包括下列四点:
第三节 衍衬象运动理论的基本假设 从上节已知，衍衬衬度与布拉格衍射有关， 衍射衬度的反差，实际上就是衍射强度的反映。 因此，计算衬度实质就是计算衍射强度。它是 非常复杂的。为了简化，需做必要的假定。由 于这些假设，运动学所得的结果在应用上受到 一定的限制。但由于假设比较接近于实际，所 建立的运动学理论基本上能够说明衍衬像所反 映的晶体内部结构实质，有很大的实用价值。 基本假设包括下列四点：