11-3五个基本假定在建立弹性力学基本方程时有什么用途？答：1、连续性假定：引用这一假定后，物体中的应力、应变和位移等物理量就可以看成是连续的，因此，建立弹性力学的基本方程时就可以用坐标的连续函数来表示他们的变化规律。2、完全弹性假定：引用这一完全弹性的假定还包含形变与形变引起的正应力成正比的含义，亦即二者成线性的关系，符合胡克定律，从而使物理方程成为线性的方程。3、均匀性假定：在该假定下，所研究的物体内部各点的物理性质显然都是相同的。因此，反映这些物理性质的弹性常数（如弹性模量E和泊松比u等）就不随位置坐标而变化。4、各向同性假定：所谓各向同性”是指物体的物理性质在各个方向上都是相同的。进一步地说，就是物体的弹性常数也不随方向而变化。5、小变形假定：我们研究物体受力后的平衡问题时，不用考虑物体尺寸的改变而仍然按照原来的尺寸和形状进行计算。同时，在研究物体的变形和位移时，可以将他们的二次幂或乘积略去不计，使得弹性力学中的微分方程都简化为线性微分方程。在上述假定下，弹性力学问题都化为线性问题，从而可以应用叠加原理。2.1 已知薄板有下列形变关系：8,=A4y,6,=By°,=C- D"，式中A,B,C,D皆为常数，试检查在形变过程中是否符合连续条件，若满足并列出应力分量表达式。解：1、相容条件：将形变分量带入形变协调方程（相容方程）"sy0"8x.Xay?ax?axy
1 1-3 五个基本假定在建立弹性力学基本方程时有什么用途？ 答：1、连续性假定：引用这一假定后，物体中的应力、应变和位移等物理 量就可以看成是连续的，因此，建立弹性力学的基本方程时就可以用坐标的 连续函数来表示他们的变化规律。 2、完全弹性假定：引用这一完全弹性的假定还包含形变与形变引起的正应 力成正比的含义，亦即二者成线性的关系，符合胡克定律，从而使物理方程 成为线性的方程。 3、均匀性假定：在该假定下，所研究的物体内部各点的物理性质显然都是 相同的。因此，反映这些物理性质的弹性常数（如弹性模量 E 和泊松比 μ 等） 就不随位置坐标而变化。 4、各向同性假定：所谓“各向同性”是指物体的物理性质在各个方向上都是 相同的。进一步地说，就是物体的弹性常数也不随方向而变化。 5、小变形假定：我们研究物体受力后的平衡问题时，不用考虑物体尺寸的 改变而仍然按照原来的尺寸和形状进行计算。同时，在研究物体的变形和位 移时，可以将他们的二次幂或乘积略去不计，使得弹性力学中的微分方程都 简化为线性微分方程。 在上述假定下，弹性力学问题都化为线性问题，从而可以应用叠加原理。 2-1 已知薄 板有下列形 变关系： 式中 A,B,C,D 皆为常数，试检查在形变过程中是否符合连续条件，若满足并列出应力 分量表达式。 解： 1、 相容条件： 将形变分量带入形变协调方程（相容方程）
ax?Oxoy其中所以满足相容方程，符合连续性条件。2、在平面应力问题中，用形变分量表示的应力分量为EEa1:uEE(uAxy + By3).=G(C-Dy2)T =Gyn-3、平衡微分方程aoxOfyxY4axaya,at=0axay00,EEAo03BuAx).1-u?ayax1-uOxOR0-2GDyaxQy其中若满足平衡微分方程，必须有EAf=02GDV+1-u?E(3By? +μAx)+ f, =01-uμ分析：用形变分量表示的应力分量，满足了相容方程和平衡微分方程条件，若要求出常数A,B,C,D还需应力边界条件
其中 所以满足相容方程，符合连续性条件。 2、 在平面应力问题中，用形变分量表示的应力分量为 3、平衡微分方程 其中 若满足平衡微分方程，必须有 分析：用形变分量表示的应力分量，满足了相容方程和平衡微分方程条件， 若要求出常数 A,B,C,D 还需应力边界条件
例2-2如图所示为一矩形截面水坝，其右侧面受静水压力（水的密度为p），顶部受集中力P作用。试写出水坝的应力边界条件。解：根据在边界上应力与面力的关系(o)x=h = f(y)=0,(t,)x-h = f()=0;左侧面：(ox)x--h = f(y)=-pgy,(tg)x--= f,(y)= 0右侧面：上下端面为小边界面，应用圣维南原理，可列出三个积分的应力边界条件。上端面额面力向截面形心0简化，得到面力的主矢量和主矩分别为Fn,Fs,MPhFn = Psin α,Fs=-Pcosa,M。=sina2y=0坐标面，应力主矢量符号与面力主矢量符号相反；应力主矩与面力主矩的转向相反。所以(o,)r-dx=-F =-Psin α,I Phsin α,(o,)-oxdx= -M。= -2(tyx)y-dx= -Fs = Pcosα.下端面的面力向截面形心D简化，得到主矢量和主矩为
例 2-2 如图所示为一矩形截面水坝， 其右侧面受静水压力（水的密度为 ρ）， 顶部受集中力 P 作用。试写出水坝的应 力边界条件。 解： 根据在边界上应力与面力的关系 左侧面： 右侧面： 上下端面为小边界面，应用圣维南原理，可列出三个积分的应力边界条件。 上端面额面力向截面形心 O 简化，得到面力的主矢量和主矩分别为 y=0 坐标面，应力主矢量符号与面力主矢量符号相反；应力主矩与面力 主矩的转向相反。所以 下端面的面力向截面形心 D 简化，得到主矢量和主矩为
12Fw=-Psinα,Fs=Pcosαpg213PhM,=PLcosαsinpg26y-1坐标面，应力主失量、主矩的符号与面力主矢量、主矩的符号相同。所以dx=F=-Psinα73Phu=xdx=M,=PLcosαsina?pg,26二h12(x)-dx=Fg=Pcosa2g.-h分析：1、与坐标轴平行的主要边界只能建立两个等式，而且与边界平(c,)x=h = 0或行的应力分量不会出现。如在左、右侧面，不要加入.=0O2、在大边界上必须精确满足应力边界条件，当在小边界（次要边界）上无法精确满足时，可以应用圣维南原理使应力边界条件近似满足，使问题的求解大为简化。应力合成的主矢（主矩）符号的取法亦可用外力主矢（主矩）的方向判断，二者方向一致时去正号，反之取负号
y=l 坐标面，应力主矢量、主矩的符号与面力主矢量、主矩的符号相同。 所以 分析：1、与坐标轴平行的主要边界只能建立两个等式，而且与边界平 行的应力分量不会出现。如在左、右侧面，不要加入 或 。 2、在大边界上必须精确满足应力边界条件，当在小边界（次要边界）上无 法精确满足时，可以应用圣维南原理使应力边界条件近似满足，使问题的求 解大为简化。应力合成的主矢（主矩）符号的取法亦可用外力主矢（主矩） 的方向判断，二者方向一致时去正号，反之取负号
2-8试列出题2-8图（a），题2-8图（b）所示问题的全部边界条件。在其端部边界上，应用圣维南原理列出三个积分的应力边界条件。解：量32pe2元F5A(I=>b, = 1)(h3>b)ty图(a)图(b)1、对于图（a）的问题在主要边界=a,x=b应精确满足下列边界条件(tg)x-0 = 0;(αx) x=0 = -pgy,(t,g)x=b = 0.(αx)x=b =-pgy,在小边界（次要边界）=0上，能精确满足下列边界条件：(tyx)= 0.(α,)y=0 =-pgh;在小边界（次要边界）y=h上，有位移边界条件：(u)y=h = 0,(v)v=h = 0.这两个位移边界条件可以应用圣维南原理，改用三个积分的应力边界条件来代替，当板厚8=1时
2-8 试列出题 2-8 图（a），题 2-8 图（b）所示问题的全部边界条件。在其 端部边界上，应用圣维南原理列出三个积分的应力边界条件。 解： 图（a） 图（b） 1、 对于图（a）的问题 在主要边界 上，应精确满足下列边界条件： 在小边界（次要边界） 上，能精确满足下列边界条件： 在 小 边 界 （ 次 要 边 界 ） 上 ， 有 位 移 边 界 条 件 ： 这两个位移边界条件可以应用圣维南原理，改用三个积分的应力边界条件来 代替， 当板厚 时