加东理王大 二、汤逊理论 实质：放电的主要原因是电子碰撞电离，二 次电子 来源于正离子撞击阴极表面溢出电子，溢出电子是 维持气体放电的必要条件。 。自持放电条件： 1)1 ÷适用范围：低气压短气隙，pdk26.66 kPa.cm pd过大时汤逊理论无法解释： >放电时间：很短 >放电外形：具有分支的细通道 >击穿电压：与理论计算不一致 阴极材料：无关 >1
二、汤逊理论 实质：放电的主要原因是电子碰撞电离，二次电子 来源于正离子撞击阴极表面溢出电子，溢出电子是 维持气体放电的必要条件。 自持放电条件： 适用范围：低气压短气隙，pd<26.66kPa ·cm pd过大时汤逊理论无法解释： 放电时间：很短 放电外形：具有分支的细通道 击穿电压：与理论计算不一致 阴极材料：无关 =− 1)1( d eα γ 高电压技术
三、流注理论 东理王大 流注形成条件： >电子崩发展到足够的程度后，电子崩中的空间电荷 足以使原电场明显畸变，大大加强电子崩崩头和崩 尾处的电场； >电子崩中电荷密度很大，复合频繁，放射出的光子 在这部分很强，电场区很容易成为引发新的空间光 电离的辐射源，公次电子主要来源于空间光电离； >气隙中一旦形成流注，放电由空间光电离自行维持 ÷自持放电条件： d 20
三、流注理论 流注形成条件： 电子崩发展到足够的程度后，电子崩中的空间电荷 足以使原电场明显畸变，大大加强电子崩崩头和崩 尾处的电场； 电子崩中电荷密度很大，复合频繁，放射出的光子 在这部分很强，电场区很容易成为引发新的空间光 电离的辐射源，二次电子主要来源于空间光电离； 气隙中一旦形成流注，放电由空间光电离自行维持 自持放电条件： 高电压技术
山理王大 四、不均匀电场中的放电过程 1.极性效应： 在极不均匀电场中，虽然放电一定是从曲率 半径较小的那个电极表面开始，而与该电极 的极性无关，但后来的放电发展过程、气隙 的电气强度、击穿电压等都与该电极的极性 有很密切的关系。 >判断极性：极性取决于曲率半径小的棒极的 电位符号；电极形状相同时，取决于不接地 棒极的电位
四、不均匀电场中的放电过程 1.极性效应： 在极不均匀电场中，虽然放电一定是从曲率 半径较小的那个电极表面开始，而与该电极 的极性无关，但后来的放电发展过程、气隙 的电气强度、击穿电压等都与该电极的极性 有很密切的关系。 判断极性：极性取决于曲率半径小的棒极的 电位符号；电极形状相同时，取决于不接地 棒极的电位。 高电压技术
(一)正极性 山家理王大 (a) ÷如图所示：1棒极带正电 位时，电子崩头部的电 (6) 子到达棒极后即将被中 和，正离子朝板极移动， 但速度很慢而暂留在棒 (c) Eo+Ea 极附近。 图1正极性“棒一板"气隙中的电场畸变 E一原电畅：E一空间电荷附加电畅： Bem一合成电场
（一）正极性 如图所示：1.棒极带正电 位时，电子崩头部的电 子到达棒极后即将被中 和 ，正离子朝板极移动， 但速度很慢而暂留在棒 极附近。 高电压技术
山东理王大深 2.这些正空间电荷削弱 了棒极附近的电场强度， 而加强了正离子群与板 之间的电场，因此正离 子阻止了棒极附近的流 柱发生，放电难以自持， (6) 从而使电晕起始电压升高。 。3.当电压进一步提高， 随着电晕放电区的扩展， =E+E 强场区亦将逐渐向板极 方向推进，因而放电的 发展是顺利的，直至气 图1正极性“棒一板”气照中的电场畸变 隙被击穿。 E。一原电畅：E一空间电荷慰加电场： Em一合线电场
2.这些正空间电荷削弱 了棒极附近的电场强度， 而加强了正离子群与板 之间的电场，因此正离 子阻止了棒极附近的流 柱发生，放电难以自持， 从而使电晕起始电压升高。 3.当电压进一步提高， 随着电晕放电区的扩展， 强场区亦将逐渐向板极 方向推进，因而放电的 发展是顺利的，直至气 隙被击穿。 高电压技术