边界上的磁场 。 显然，b是与积分路径成右手螺旋关系，而为分界面的切 向方向，且为路径的长度方向矢量，为分界面法向方向， 亦为路径宽度方向，利用矢量方向关系可知：=b× (b×)-(i2-i)=j、·万 [n×(H2-丑)月万=j、·万 nx(i2-H)=J§ lexu@mail.xidian.edu.cn 11
边界上的磁场 • 显然，b是与积分路径成右手螺旋关系，而l为分界面的切 向方向，且为路径的长度方向矢量，n为分界面法向方向， 亦为路径宽度方向，利用矢量方向关系可知：l=b×n lexu@mail.xidian.edu.cn 11 2 1 ( )( ) ˆ S bn H H Jb ×⋅ − = ⋅ 2 1 [ ( )] ˆ S n H H b Jb × − ⋅= ⋅ 2 1 ˆ ( ) S nH H J ×−=
边界上的磁场 ·Note1:磁场强度切向分量在界面两侧一般不连续 ·Note2:若分界面上无面电流，则磁场强度切向连续 n×(i2-H)=0 H2=Hv lexu@mail.xidian.edu.cn 12
边界上的磁场 • Note1：磁场强度切向分量在界面两侧一般不连续 • Note2：若分界面上无面电流，则磁场强度切向连续 lexu@mail.xidian.edu.cn 12 2 1 nH H ˆ ×−= ( )0 H2t = H1t
边界上的磁场 ·磁场在无面电流界面两侧的方向 一磁力线在越过边界后会发生方向的改变 一当面电流为零时： H2,=H H.sin 0,=H sin 0 一考虑到磁感应强度法向连续性条件： B2n=Bu B:cOS0,=Bicos0 tane.L lexu@mail.xidian.edu.cn tan 0, L2 13
边界上的磁场 • 磁场在无面电流界面两侧的方向 – 磁力线在越过边界后会发生方向的改变 – 当面电流为零时： – 考虑到磁感应强度法向连续性条件： lexu@mail.xidian.edu.cn 13 B2n = B1n H2t = H1t H H 2 1 sin sin θ θ 2 1 = B B 2 1 cos cos θ θ 2 1 = 1 1 2 2 tan tan θ µ θ µ =
边界上的磁场 ·磁力线在分界面上通常要改变方向。 若介质1为铁磁材料，介质2为空气， tane.M 此时2《41，因而02《01 tan 02 u, 。 假如μ1=1000o,2o,在这种情况 下，当0-87°时，02=1.09°， B2B=0.052。由此可见，铁磁材料 内部的磁感应强度远大于外部的磁 0, 感应强度，同时外部的磁力线几乎 与铁磁材料表面垂直。 凸 H lexu@mail.xidian.edu.cn 14
边界上的磁场 • 磁力线在分界面上通常要改变方向。 • 若介质1为铁磁材料，介质2为空气， 此时μ2 «μ1, 因而θ2 « θ1 • 假如μ1=1000μ0, μ2=μ0，在这种情况 下，当θ=87°时，θ2=1.09° ， B2/B1=0.052。由此可见，铁磁材料 内部的磁感应强度远大于外部的磁 感应强度，同时外部的磁力线几乎 与铁磁材料表面垂直。 lexu@mail.xidian.edu.cn 14 1 1 2 2 tan tan θ µ θ µ = µ1 µ2 H1 H2 θ1 θ2