第二节临界应力的计算 由常数A、B及x=,V=0的边界条件,得到 kI O sink=escos kI SIn 2 显然 6≠0 于是 k cos—≡( 则 2001.07 东南大学远程教育
2001.07 东南大学远程教育 由常数A、B及x=l，v=0的边界条件，得到 2 kl sin kl 2 cos 2 kl sin 0 = = 显然 0 于是 0 2 kl cos = 则 第二节 临界应力的计算
第二节临界应力的计算 kI nTc (n=1,3,5, 其最小解为n≡1时的解,于是 江=丌 VEL 由此即得 丌2EI 2001.07 东南大学远程教育
2001.07 东南大学远程教育 ,(n 1,3,5,) 2 n 2 kl = = 其最小解为n=1时的解，于是 = l = EI P kl cr 由此即得 2 2 cr l EI P = 第二节 临界应力的计算
第二节临界应力的计算 不同约 束下细 长压杆 ZEL 的临界 力 B B (0.51) ICE 0.71 0.5l O.7 C、D-挠 曲线拐点 C-挠曲线拐点 2001.07 东南大学远程教育
2001.07 东南大学远程教育 P cr • 0.7l A C B C-挠曲线拐点 ( ) 2 2 cr 0.7l EI P P cr 0.5l B D C A C、D-挠 曲线拐点 ( ) 2 2 cr 0.5l EI P = 第二节 临界应力的计算 不同约 束下细 长压杆 的临界 力
第二节临界应力的计算 丌2EI P元EⅠ C-挠曲线拐点 (21) 2001.07 东南大学远程教育
2001.07 东南大学远程教育 l P cr 2l A ( ) 2 2 cr 2l EI P = • l 2 1 C C-挠曲线拐点 2 2 cr l EI P = P cr 第二节 临界应力的计算