《电磁场与电磁波》课程教学资源（PPT课件）格林定理、泊松方程的积分公式、电介质的极化、极化强度、恒定电流空间的基本方程、边界条件

例3,71不带电的孤立寻体在 B=EC2中的电位画数 解:无导体时: 0=-2E0·E2+c=-E02+C 以z=0为参考点则c=0,9=-E0z=- Arcos0 引入球后,球面产生感应电荷, 静电平衡时球面为等位体内部E=0 r>a部分, ,9=(原E产生)+q(感应电荷)

  ezE  ezdz  c  E z  C  0 0    例3.7.1 不带电的孤立导体在 E=E0ez中的电位函数 解：无导体时： 以z  0为参考点,则c  0,  E0 z  E0r cos , 0 , , E   静电平衡时球面为等位体 内部 引入球后 球面产生感应电荷 部分 (原 产生) (感应电荷) ' '' 0 r  a ,  E  

电荷必然关于z=0对称分布 +上半部 →电偶极子 下半部 在 COS 7>a,9 Kcos 6 q Narcose+ 0 球体消失 边界条性7→0S电位=EC0s9 r=a电位=0→K=E1a3

电偶极子 下半部 上半部 电荷必然关于 对称分布      z  0 2 '' cos , r r a  在    0 2 cos cos r K E r                   3 0 0 0 cos r a K E a r S E r 电位 电位 边界条件  球体消失

(,O )=-Eorcos 0+E 3 coS 6 72 SIr ne 2 arar r sin 0 ae 06 求导证φ是V=0的解唯一性 般來讲,可以用对称性、库仑定理 (平方法则)等估计解,再验证

( ) 2 3 0 0 cos , cos r r E r E a        求导证. 是 0的解.唯一性 sin sin 1 1 2 2 2 2 2                  r r   r r r 一般来讲，可以用对称性、库仑定理 （平方法则）等估计解，再验证。---- “电磁场的试探解法

。电子极化: →电子云的位移→电距→[单原子 介质极化2。离子极化: →(→E位移→电距→化合物 3。取向极化: →电子E(定向)→化合物 在外电场E作用下△内合成电距为∑P则 P=lim2=NPn(平均电距) △△T (极化强度)(分子密度)

§3.8电介质的极化 . 极化强度 （极化强度） （分子密度） （平均电距） 在外电场 作用下 内合成电距为 则 NPAV P P E P                lim    ( )                 电子 定向 化合物 。取向极化： 位移 电距 化合物 。离子极化： 电子云的位移 电距 单原子 。电子极化： 介质极化 E E 3 2 1

由电偶子电位表达式3。3-0 有卫d在真空中任意点电位: 1r()(G 3.8.2 T 则E=-Vqp P 0P 从积分可计算得到结果但较复杂

从积分可计算得到结果 但较复杂 则Ep P DP EP    0    e 由电偶极子电位表达式3.3-10 ( ) ( ) 3.8.2 ' ' 4 1 ' 3 0         e   d r r P r r r P      有Pd在真空中任意点电位：