近邻-JZeik(R,-R)E,(k)= Egt -JssRp态电子形成的能带：Epx(K) = Ep - Jo - 2Jicoskxa - 2J2(cosky a + coskz a)EpPy(K) = Ep -Jo - 2J1coskya - 2J2(coskxa + coskz a)Epz(K) = Ep - Jo - 2icoskza - 2J2(coskxa + cosk, a)E(k)PyP.带Ep-J0-211原子周围p态电子波函数具有奇ep-Jo-2/1-4/2I15P.带宇称，以Φnx为例，x点与一x点的Ep-J0+2/1-4/z波函数异号，则：J<0，J2>0。Es-J0+6/1S带es-J0-6]1,对于nv和Φnz也有相对应的结果X△简单立方晶格s能带、p能带沿4轴E(k)函数变化
p态电子形成的能带： 原子周围p态电子波函数具有奇 宇称，以𝜙𝑝𝑥为例，𝑥点与−𝑥点的 波函数异号，则：𝐽1<0，𝐽2>0。 对于𝜙𝑝y和𝜙𝑝𝑧也有相对应的结果 简单立方晶格𝑠能带、𝑝能带沿𝛥轴𝐸(𝑘)函数变化
当N个原子距离很远时，可以看作各自孤立时，每个原子有各自的能级Eat，整个体系的电子态是N重简并的；EBandEnergyinSolid当原子相互靠近，相邻原子波函数交叠，能级简并解除，能EnergyofAtom级展宽成能带；展宽由交叠积分和最近邻数目决定：每个能级展宽成一个相应的能带：每个能带包含N个由简约波矢k的不同态，可容纳2N个电子。XCH004_028
当N个原子距离很远时，可以看作各自孤立时，每个原子有 各自的能级E at，整个体系的电子态是N重简并的； 当原子相互靠近，相邻原子波 函数交叠，能级简并解除，能 级展宽成能带；展宽由交叠积 分和最近邻数目决定； 每个能级展宽成一个相应的能带; 每个能带包含N个由简约波矢k的 不同态，可容纳2N个电子
能量较低的能级对应内层电子，近邻原子间内层电子波函数交叠较少，对应能带较窄;EBandEnergyinSolid能量较高的能级对应外层电子，波EnergyofAtom函数交叠较多，对应能带较宽：在简单情况下，原子能级和能带间有明确对应：但由于能量相近的能带可能发生交叠，某些情况下能级和能带对应关系很复杂。XCH004028
能量较低的能级对应内层电子，近邻原子间内层电子波函 数交叠较少，对应能带较窄； 能量较高的能级对应外层电子，波 函数交叠较多，对应能带较宽； 在简单情况下，原子能级和能带 间有明确对应；但由于能量相近 的能带可能发生交叠，某些情况 下能级和能带对应关系很复杂
5.适用性(1)上面讨论的是最简单的情况，只适用于s态电子，一个原子能级，对应一个能带：(2)若考虑p态电子，d态电子，这些状态是简并的，其Bloch函数应是孤立原子的有关状态波函数的线性组合；一个能带不一定同孤立原子的某个能级对应，可能出现能带交叠。(3)本节只讨论简单格子，对于复式格子必须对每个子晶格写出布洛赫波函数，再把这些函数组合成整个晶体中适用的布洛赫函数
5. 适用性 (1) 上面讨论的是最简单的情况，只适用于s态电子，一个原 子能级，对应一个能带; (2)若考虑p态电子，d态电子，这些状态是简并的，其Bloch 函数应是孤立原子的有关状态波函数的线性组合；一个能带 不一定同孤立原子的某个能级对应，可能出现能带交叠。 (3)本节只讨论简单格子，对于复式格子必须对每个子晶格 写出布洛赫波函数，再把这些函数组合成整个晶体中适用 的布洛赫函数