《高等流体力学》第二章 流体力学基本方程

2.2动量守恒定理 守恒形式的动量方程 D pudv ds+le fav Dt Pn=n·σ,|n·oS=「V·olV Lar+v(pmn)d=「v·h+p角h a(p u) +V(p)-V· g-pfdy=0 a(pu) +v(piu)=Vo+pf ooip k uu 并矢是二阶张量

2.2 动量守恒定理 守恒形式的动量方程    = + V S V udv pn ds fdv Dt D      S , n V p n n dS dV =   =    σ σ σ ( ) ( ) V V V u uu dv dv fdv t       +  =  +         σ ( ) ( ) 0 V u uu f dv t       +  −  − =       σ ( ) ( ) u uu f t     +  =  +  σ ( ) ( ) j i ij j k k j f x u u x u t     +   =   +   uu   并矢是二阶张量

2.3能量方程

2.3 能量方程

23能量方程热力学第一定理 对于一个静止的热力学系统(或起始和终止状态处于 静止的系统):系统内能的增加等于外力对系统所作的 功与外界传递给系统的热量之和。 个确定的流体团也可看作一个热力学系统,流体质 点总在流动中,设该系统偏离平衡态不远:系统总能量 的变化率(包括内能和动能)等于外力对系统的作功功 率与通过导热向系统的传热功率之和

对于一个静止的热力学系统（或起始和终止状态处于 静止的系统）：系统内能的增加等于外力对系统所作的 功与外界传递给系统的热量之和。 一个确定的流体团也可看作一个热力学系统，流体质 点总在流动中，设该系统偏离平衡态不远：系统总能量 的变化率（包括内能和动能）等于外力对系统的作功功 率与通过导热向系统的传热功率之和。 热力学第一定理 2.3 能量方程