频谱表(Frequency Table)3Hz3kHz30kHz3MHZ30Hz300Hz300kHz30MHz300MHz3GHz30GHz300GHz3THz30THz300FHz低中频音频甚低频频甚高频特高频高频超高频极高频超级高频LFHFVFVLFMFVHFUHFSHFEHF音频雷达频率视频红外微波频率射频无线电波长波超长波中波短波超短波分米波厘米波毫米波VLWLWMWSWVSW米波105km10°km10-km100m10m10-km10km1km1m10cmlcm1mm100m16mmh（公里）(米)（厘米）（毫米）(微米）返回上页下页
第 八 章 波 导 频谱表 (Frequency Table) 音频 VF 甚低频 VLF 低 频 LF 中 频 MF 高 频 HF 甚高频 VHF 特高频 UHF 超高频 SHF 极高频 EHF 超长波 VLW 长波 LW 中波 MW 超短波 VSW 米波 分米波 厘米波 毫米波 3Hz 30Hz 300Hz 3kHz 30kHz 300kHz 3MHz 30MHz 300MHz 3GHz 30GHz 300GHz 3THz 30THz 300THz 105km 104km 103km 102km 10km 1km 100m 10m 1m 10cm 1cm 1mm 100 10 1 （公里） （米） （厘米）（毫米） （微米） 短波 SW 音 频 雷达频率 视 频 微波频率 红外 超级 高频 射频 无线电波 返 回 上 页 下 页
第公章8.1导行电磁波分类及其一般特性Guided Electromagnetic Wave's Types and Characteristic8.1.1导行波的分类（GuidedWave'sTypes）分析均匀波导系统时，作如下假定：★波导是无限长的规则直波导，其横截面形状可以任意，但沿轴向处处相同，具有轴向均匀性，沿z轴方向放置★波导内壁是理想导体，即g=口。（无损耗）★波导内填充均匀、线性、各向同性无耗媒质（理想介质），其参数、口和阻抗z均为实常数
第 八 章 波 导 ★ 波导是无限长的规则直波 导，其横截面形状可以任 意，但沿轴向处处相同，具有轴向均匀性,沿z轴方向放置。 ★ 波导内壁是理想导体，即 = 。 （无损耗） ★ 波导内填充均匀、线性、各向同性无耗媒质（理想介质），其 参数 、 和阻抗z 均为实常数。 分析均匀波导系统时， 作如下假定： z 8 . 1 导行电磁波分类及其一般特性 8.1.1 导行波的分类 (Guided Wave’s Types) Guided Electromagnetic Wave’s Types and Characteristic
第八★波导内无源，即口0，J0。★波导内的电磁场为时谐场。波沿+z方向传播对于均匀波导，导波的电磁场失量写成一般形式为传播常数不同于前面E(x, y, z2)= E(x, y)e"s"H(x, y, z) =H(x, y)e*s=电导率的定义场分量：82Er(x, y,z) =E.(x, y)eH (x, y,z)=H,(x, y)e'825.883E,(x, y,z) =E,(x, y)eH,(x,y,z)=H,(x,y)e6-82H,(x, y,z)= H.(x, y)e'82E,(x, y,z) =E,(x, y)e其中：横向分量E,(x, y,2) E,(x, y,z)H(x, y,z)H,(x, y,z2) E. (x, y,z)H. (x, y,z)纵向分量
第 八 章 波 导 ★ 波导内无源，即 ＝0，J ＝0。 ★ 波导内的电磁场为时谐场。波沿 + z 方向传播。 对于均匀波导，导波的电磁场矢量写成一般形式为 —— 横向分量 —— 纵向分量 场分量： 其中： 传播常数 不同于前面 电导率的定 义
横向场分量与纵向场分量的一般关系EEEgE=-jwmH十直角坐标系中展开EVEHjweN'E=- jwmH=jwmHgEE(x, y,z)= E(x, y)e*gE=- jwmHHiweH直角坐标系中展开+gH,=jweEwmNH=weEPgH=-jweEwmxH = jweE,H(x, y,z2)= H(x, y)egz1xy波数传播常数
第 八 章 波 导 直角坐标系中展开 直角坐标系中展开 横向场分量与纵向场分量的一般关系 传播常数 波数
第八因为电磁场随时间作正弦变化.故其复数形式满足齐次波动方程为+k=0N&+k&=0(2)(1)这里与前面所讲形式稍有不同，前面波动方程中取减号，则理想式中k=w/me波数/v介质中k=jb=jwyme而沿Z轴传播的电磁场的复数形式其通解为&(x, y,z)=(x,y)e-g z(x, y,z)= (x, y)e"g z代入式（1）、（2），得到波动方程可以化为以下形式:返上页回页下
第 八 章 波 导 式中 ，波数 而沿 z 轴传播的电磁场的复数形式其通解为 代入式（1)、(2），得到波动方程可以化为以下形 式： 返 回 上 页 下 页 因为电磁场随时间作正弦变化,故其复数形式满足齐次波动方程为: 这里与前面所讲形式稍有不同， 前面波动方程中取减号，则理想 介质中