18-2.证明2dsin6=λ与k'-k=g是等价的. 在倒易空间中画出衍射晶体的倒易点阵，以倒易原点为端 点作入射波的波矢量，该矢量平行于入射方向，长度等于 波长的倒数。在入射线上，以倒易原点为端点，圆心在入 射线上为O,以1八为半径作一球，即爱瓦尔德球。此时， 若有倒易阵点G正好落在球面上，则相应的晶面组与入射束 的方向必满足布拉格条件，而衍射束的方向就是OG,或写 出波矢量K,其长度也等于1八。OG=g。得K-K=g由O向 O'G做垂线，垂足为D,因为g平行于(hkl)的法向Nhk, 所以O'D=O0'sin0,g/2=ksin0,由于g=1/d,k=1/入，故有 2dsin0=λ
18-2. 证明2dsinө=λ与k’-k=g是等价的. 在倒易空间中画出衍射晶体的倒易点阵，以倒易原点为端 点作入射波的波矢量，该矢量平行于入射方向，长度等于 波长的倒数。在入射线上，以倒易原点为端点，圆心在入 射线上为O，以1/λ为半径作一球，即爱瓦尔德球。此时， 若有倒易阵点G正好落在球面上，则相应的晶面组与入射束 的方向必满足布拉格条件，而衍射束的方向就是OG，或写 出波矢量k’，其长度也等于1/λ。O’G=g。得K’-K=g由O向 O’G做垂线，垂足为D，因为g平行于（hkl）的法向Nhkl， 所 以 O’D=OO’sinθ, g/2=ksinθ, 由 于 g=1/d, k=1/λ, 故 有 2dsinθ=λ
18-4由简单电子衍射装置推导高能电子衍射几何分折公式的两种表达式，说明相机常 数的物理意义 设样品至感光平面的距离为L(可称为相机长度)，O与P的距离为R,由图可知 tan20=R/L tan20=sin20/cos20=2sin0con0/con20;而电子衍射20很小，有con0≈1、con20≈1， 可近似写为 2sin0=R/L 将此式代入布拉格方程(2dsin0=入)，得 入/d=R/L 反射球（厄瓦尔葡球） Rd=λL 式中：d一衍射晶面间距 (nm) 行射束 入一入射电子波长(nm) 荧光屏或佩相底板 此即为电子衍射（几何分析）基本公式（式中 1000 HKL R与L以mm计)。 R
18-4 由简单电子衍射装置推导高能电子衍射几何分析公式的两种表达式，说明相机常 数的物理意义 可近似写为 2sin=R/L 将此式代入布拉格方程(2dsin= )，得 /d=R/L Rd=L 式中：d——衍射晶面间距（nm） ——入射电子波长（nm）。 此即为电子衍射（几何分析）基本公式（式中 R与L以mm计）。 设样品至感光平面的距离为L（可称为相机长度），O与P的距离为R，由图可知 tan2=R/L tan2=sin2/cos2=2sincon/con2；而电子衍射2很小，有con1、con21
18-5.简述选区电子衍射的原理和标准操作方法 入射束 样品一 物平可 选区电子衍射的基本原理见图。选区光栏用于 挡住光栏孔以外的电子束，只允许光栏孔以内 -000 臂焦面《衍射花样) 视场所对应的样晶微区的成像电子束通过，使 得在荧光屏上观察到的电子衍射花样仅来自于 选区范围内晶体的贡献 港光形 样品像) 选区电子衍射的操作 1)在成像的操作方式下，使物镜精确聚焦，获得清晰的形貌像。 2)插入并选用尺寸合适的选区光栏围住被选择的视场。 3)减小中间镜电流，使其物平面与物镜背焦面重合，转入衍射操作方式。对于近代的电镜，此步操作可按“衍 按钮自动完成。 4)移出物镜光栏，在荧光屏上显示电子衍射花样可供观察。 5)需要拍照记录时，可适当减小第二聚光镜电流，获得更趋近平行的电子束，使衍射斑点尺寸变小
18-5. 简述选区电子衍射的原理和标准操作方法 选区电子衍射的基本原理见图。选区光栏用于 挡住光栏孔以外的电子束，只允许光栏孔以内 视场所对应的样品微区的成像电子束通过，使 得在荧光屏上观察到的电子衍射花样仅来自于 选区范围内晶体的贡献 选区电子衍射的操作: 1) 在成像的操作方式下，使物镜精确聚焦，获得清晰的形貌像。 2) 插入并选用尺寸合适的选区光栏围住被选择的视场。 3) 减小中间镜电流，使其物平面与物镜背焦面重合，转入衍射操作方式。对于近代的电镜，此步操作可按“衍 按钮自动完成。 4) 移出物镜光栏，在荧光屏上显示电子衍射花样可供观察。 5) 需要拍照记录时，可适当减小第二聚光镜电流，获得更趋近平行的电子束，使衍射斑点尺寸变小