一般说来,质点运动时其加速度常随时间而 改变,但在有些情况下,质点的加速度可以 视为是恒定的,即其值和方向都不随时间而 变。如质点在地球表面附近运动、电荷在均 匀电场中的运动等,均属这种情况。 已知质点的初始运动状态及质点的 加速度来求质点的曲线运动方程,是属于运 动学的第二类问题~即已知运动状态求运动 方程的问题

一、参考系质点 1 物质运动具有绝对性 2 描述物质运动具有相对性 参考系:为描述物体的运动而选取的参考物体 坐标系:用以标定物体的空间位置而设置的坐标系统

3.1物体表面ε(发射率)的测量

2.1漫灰有限表面间的辐射 换热计算 在进行漫灰有限表面间的辐射换热 计算时,作如下的假定:

热辐射是物体因本身的温度而向外以电 磁波的形式发射能量的现象,是热量传 递的三种基本方式之 只要物体温度高于绝对零度,任何物体 都随时向周围空间发射电磁波,即热辐 射 通常,将波长为0.1~100m的电磁 波称为热射线,热射线运载的能量称为 辐射热

许多热交换过程和材料的相变有关系, 例如固、液两相的熔化或凝固的瞬态传 热问题,都属于相变问题

积分近似解与精确解的区别: 积分近似解代入控制方程不 定逐点满足,但所求区域的积分 为零。 边界处方程是得到满足的

Green函数方法广泛应用于求解非 齐次非稳态热传导问题。 Green函数方法的要点是,对于给 定的问题,要寻找一个 Green函数 ,该 Green函数的选择与坐标系、 边界条件以及定义域有关

6.1杜哈美尔定理的表述 (一)定义 求解热源项或边界条件项均随时间变化的热传导问题的方法

Laplace变换方法广泛应用于求 解非稳态热传导问题,将对时间 的偏导数消去。方法是简单的, 但对变换后得到的解进行反变换 则相当复杂