3.近自由电子近似下的能量-波矢关系XCH004005电子能量E(k)E(k)= E°(k)+E(0)(k)+E(2)(k)h?k?VIE!-E!2mnz当k距离n元/a很远时，[E -E>>V二级微扰能量可忽略，电子3元12元0音普普ka0a能量本征曲线为抛物线；2元由于周期性边界条件，电子波矢的取值为k：mNa当N很大时，k以及能量本征值曲线E-k可视为准连续
3.近自由电子近似下的能量-波矢关系 电子能量 当k距离nπ/a很远时， 二级微扰能量可忽略，电子 能量本征曲线为抛物线； 由于周期性边界条件，电子波矢的取值为 当N很大时，k以及能量本征值曲线E-k可视为准连续
XCH004_005E(k)Band4Band3Band20统3元近自由电子近似中由于晶格周期势的作用，能量曲线E-k在k=n元/a处断开，准连续的能级分裂为一系列的能带断开处能量出现突变，形成“能隙”，能隙宽度为E。=2Vl，取决于势场的具体形式。禁带之上的一个能带底部，E随相对波矢△的变化是向上弯曲的抛物线；禁带之下的一个能带顶部，E随相对波失△的变化是向下弯曲的抛物线
近自由电子近似中,由于晶格周期势的作用，能量曲线E-k在k=nπ/a处断 开，准连续的能级分裂为一系列的能带 断开处能量出现突变，形成“能隙”，能隙宽度为Eg=2|Vn |，取决于势 场的具体形式。 禁带之上的一个能带底部， E+随相对波矢Δ的变化是向上弯曲的抛物线； 禁带之下的一个能带顶部， E-随相对波矢Δ的变化是向下弯曲的抛物线