OB。dS 感 at 1.此式反映变化磁场和感生电场的相互关系, 即感生电场是由变化的磁场产生的 2.这是电磁场基本方程之一。 3、S是以L为边界的任一曲面 L 平面的法线方向应选得与左边 的曲线L的积分方向成右手螺旋关系 某一段细导线内的感生电动势 b 感 國(下一页)
1. 此式反映变化磁场和感生电场的相互关系， 即感生电场是由变化的磁场产生的。 3、 S 是以 L 为边界的任一曲面。 S L S • • = − L S dS t B E dl 感 讨论 2. 这是电磁场基本方程之一。 S 平面 的法线方向应选得与左边 的曲线 L的积分方向成右手螺旋关系 4、某一段细导线内的感生电动势 = • b a i E dl 感 （下一页）
OB E成·ll s at aB 5、E与构成左旋关系 OB B at t E E 感 感 司画(下一页)
E感 t B E感 t B 与 构成左旋关系。 E感 t B 5、 • • = − L S dS t B E dl 感 （下一页）
动生电动势 感生电动势 特磁场不变,闭合电路的整闭合回路的任何部分都不 点体或局部在磁场中运动导动,空间磁场发生变化导 致回路中磁通量的变化 致回路中磁通量变化 原由于S的变化引起 由于B的变化引起 因回路中Φ变化 回路中Φ变化 麟的非静电力就是洛仑兹力,变化磁场在它周围空间激发 非 定来由洛仑兹力对运动电荷涡旋电场,非静电力就是感 力 源作用而产生电动势 生电场力,由感生电场力对 电荷作功而产生电动势 pEa·a aB 结 vxB. 涡 论其方向由vxB决定 s at 其方向由E沿d 的积分方向决定 冈(下一页)
动生电动势 感生电动势 特 点 磁场不变，闭合电路的整 体或局部在磁场中运动导 致回路中磁通量的变化 闭合回路的任何部分都不 动，空间磁场发生变化导 致回路中磁通量变化 原 因 由于S 的变化引起 回路中 变化 由于B 的变化引起 回路中 变化 非静电力就是洛仑兹力， 由洛仑兹力对运动电荷 作用而产生电动势 变化磁场在它周围空间激发 涡旋电场，非静电力就是感 生电场力，由感生电场力对 电荷作功而产生电动势 结 论 (v B) dl i = 其方向由 v B 决定 其方向由 沿 • = • = − S i dS t B E dl 涡 的积分方向决定 E涡 dl 的 来 源 非 静 电 力 （下一页）
三、感生电场的性质及与静电场的比较 Ez的环路定理 「E·d=0E是位场(无旋场 库 可以引入电位概念。 E的环流 感 5Es·d= aB is at E感不是位场(而是有旋场) 不可以引入电位概念 冈(下一页)
三、感生电场的性质及与静电场的比较 • • = − L S dS t B E dl 感 0 的环流 E感 是位场（无旋场）， 可以引入电位概念。 E库 • = 0 E dl L 库 E库 的环路定理 （下一页） E感不是位场（而是有旋场）， 不可以引入电位概念
EA的通量 手E库·S=∑q静电场的高斯定理 E库是发散场,E库线是“有头有尾”的, 起于正电荷而终于负电荷 麦克斯韦假设类比磁感应强度的高斯定理 手B4S=0Ea5=0 E感线是连续曲线,它在场中没有起点和终点。 E感场是无散场。 总结涡旋电场是有旋无源场 冈□(下一页)
• = 0 S E dS 感 类比磁感应强度的高斯定理 • = 0 S B dS E感 场是无散场。 E感 线是连续曲线，它在场中没有起点和终点。 涡旋电场是有旋无源场。 E库 是发散场， E库 线是“有头有尾”的， 起于正电荷而终于负电荷 麦克斯韦假设 E感 的通量 • = S E dS q 0 1 库 静电场的高斯定理 总结 （下一页）