第四章时变电磁场全电流定律D,H.dl = I(J积分形式.dS =i +idataD微分形式VxH=J+ataD其中，位移电流密度at不仅传导电流产生磁场，变化的电场也能产生磁场。麦克斯韦预言电磁波的存在。上返回页下页
第 四 章 时变电磁场 全电流定律 不仅传导电流产生磁场，变化的电场也能产生 磁场。麦克斯韦预言电磁波的存在。 t = + D H J 微分形式 c d d ( ) d i i t l S = + = + S D H l J 积分形式 其中， Jd ——位移电流密度 t D = 返 回 上 页 下 页
第四章时变电磁场时变场恒定场aDdp电流连续性原理因为V.J=ap=0atatV.J=-9aDat所以V.(J+矢量恒等式at矢量恒等式V.(V×H)=0V.(V×H)=0所以V×H=JaD所以V×H=J+Stokes'theoremataD,H·dl = [).dsf,H.dl = I sJ ds1at返回上页下页
第 四 章 时变电磁场 电流连续性原理 ( H) = 0 Stokes’ theorem = l S H dl J dS 矢量恒等式 S D H dl (J )d = + S t l = ( ) 0 H 矢量恒等式 恒 定 场 时 变 场 返 回 上 页 下 页 0 t = − = J 所以 H = J t t = − = − D J 因为 ( ) 0 t = + D 所以 J t = + D 所以 H J
第四章时变电磁场4.2电磁场基本方程组·分界面上的衔接条件Maxwill Eguations and Boundary Conditions421电磁场其本方程组（MaxwellFanations）全电流定律：麦克斯韦第一方程，表明传导电流和变化的电场都能产生磁场电磁感应定律：麦克斯韦第二方程，表明电荷和变化的磁场都能产生电场磁通连续性原理：表明磁场是无源场，磁力线总是闭合典线高斯定律：表明电荷以发散的方式产生电场（变化的磁场以涡旋的形式产生电场）。D:dS= q高斯定律V.D=返回上页页下
第 四 章 时变电磁场 = s D dS q d = 0 S B S S B E dl d = − l S t S D H dl (J )d = + l S t 4.2.1 电磁场基本方程组 (Maxwell Equations) 综上所述,电磁场基本方程组 t = + D H J t = − B E B = 0 D = 全电流定律 电磁感应定律 磁通连续性原理 高斯定律 Maxwill Eguations and Boundary Conditions 全电流定律：麦克斯韦第一方程，表明传导电流和变化 的电场都能产生磁场。 电磁感应定律：麦克斯韦第二方程，表明电荷和变化 的磁场都能产生电场。 磁通连续性原理：表明磁场是无源场 , 磁力线总是闭 合曲线。 高斯定律：表明电荷以发散的方式产生电场 (变化的 磁场以涡旋的形式产生电场)。 4.2 电磁场基本方程组·分界面上的衔接条件 返 回 上 页 下 页
第四章时变电磁场构成方程D=EB=LHJ=E麦克斯韦第一、二方程是独立方程，后面两个方程可以从中推得。af,H ·dl=J,(J +.dsB.dS=OataB,D.dS =qE·dl =-dsat静态场和恒定场是时变场的两种特殊形式。返回上页下页
第 四 章 时变电磁场 构成方程 J = E S D H dl (J )d = + l S t S B E dl d = − l S t d = 0 S B S = S D dS q 返 回 上 页 下 页 麦克斯韦第一、二方程是独立方程，后面两个方 程可以从中推得。 静态场和恒定场是时变场的两种特殊形式。 D = E B = H
第四章时变电磁场4.2.2分界面上的衔接条件（BoundaryConditions时变电磁场中媒质分界面上的衔接条件的推导方式与前三章类似，归纳如下：Bin; = B2n（与绕行成右手关系来判正负）磁场：H2t - Hit = Ktan αj - μitan α22折射定律tan β = iD2n - Din =0ntan β282电场：I E2t = Ejt上返回页下页
第 四 章 时变电磁场 时变电磁场中媒质分界面上的衔接条件的推导 方式与前三章类似，归纳如下： 4.2.2 分界面上的衔接条件 ( Boundary Conditions ) H2t − H1t = K B1n = B2n 磁场： E2t = E1t D2n − D1n = 电场： 折射定律 2 1 2 1 tan tan = 2 1 2 1 tan tan = 返 回 上 页 下 页 （与绕行成右手关系来判正负）