广东工业大学：《大学物理》课程教学资源（课件讲稿）第四篇 波动光学 第9章 光的衍射（惠更斯-菲涅耳原理、单缝夫琅禾费衍射）

国桑水2黄大等 第9章 光的行射 大雪物理A教素 图中S为某一时刻的波阵面，它可 分割成无数面元（子波源）ds, 根据惠一菲原理，空间P点的光强 就是波阵面S上无数子波源发出的 子波在P点相干叠加的结果。 面元ds在P点引起的光振动可表为 dE=CK0cos 2 C为比例系数，K(O)为倾斜因子 积分上式可得整个波面S在P点产生的合振动 由于一般情况下这个积分不易计算，下面讨论衍射现象时将 采用另一种近似处理方法一菲涅耳半波带法

第9章 光的衍射 大学物理A教案 图中S为某 时刻的波阵面 它可 为某一时刻的波阵面，它可 分割成无数面元(子波源)ds, n  根据惠 菲原理 空间 ds   P点的光强 S r P 根据惠 — 菲原理  , 空间P点的光强 就是波阵面S上无数子波源发出的 子波在P点相干叠加的结果。 面元ds在P点引起的光振动可表为 ) 2 ( ) (   dS r dE CK( ) cos( ) C为比例系数 K( )为倾斜因子   t r dE  CK  C为比例系数, K( )为倾斜因子 积分上式可得整个波面S在P点产生的合振动 dS r t r CK E P S   ) 2 cos( ( ) ( )    由于一般情况下这个积分不易计算，下面讨论衍射现象时将 采用另 种近似处理方法 一种近似处理方法 菲涅耳半波带法

国藤本大 第9章光的衍射 大雪物理A教素 3.两种衍射 菲涅耳衍射 (Fresnel diffraction) 光源和屏离衍射孔的距离有限，相对衍 射孔而言，入射光和衍射光都非平行光。 夫琅禾费衍射 (Fraunhofer diffraction 相对衍射孔或缝而言，入射光和衍射光都 是平行光，相当于光源和屏在无限远

第9章 光的衍射 大学物理A教案 3. 两种衍射 菲涅耳衍射 (F l diff ti ) 光源和屏离衍射孔的距离有限，相对衍 (Fresnel diffraction) 光源和屏离衍射孔的距离有限，相对衍 射孔而言，入射光和衍射光都非平行光。 夫琅禾费衍射 (Fraunhofer diffraction) P 相对衍射孔或缝而言 入射光和衍射光都 相对衍射孔或缝而言，入射光和衍射光都 是平行光，相当于光源和屏在无限远