谱线轮廓 原子蒸气 若将不同频率的入射光 图6-3原子吸收示意图 (强度Iv)通过原子蒸气， 在一定条件下，吸收后其透过光的强度与原子蒸气宽度b 关系，服从朗伯-比尔定律，即 I,=Ione-K。b (10-1) I透过光的强度，b原子蒸气的宽度，K,则为原子蒸气 对频率为v的光的吸收系数。 由于物质的原子对不同频率入射光的吸收具有选择 性，因而I,和K,随入射光的频率而变化。 6
6 谱线轮廓 若将不同频率的入射光 （强度I0v）通过原子蒸气， 在一定条件下，吸收后其透过光的强度与原子蒸气宽度b 关系，服从朗伯-比尔定律，即 Iυ = I0υ e - K υ b (10-1) Iυ透过光的强度，b原子蒸气的宽度，Kυ则为原子蒸气 对频率为υ的光的吸收系数。 由于物质的原子对不同频率入射光的吸收具有选择 性,因而Iυ和Kυ随入射光的频率而变化
原子蒸气在特定频率v处有 吸收线：I,随频率变化，在v处 I,最少，即吸收最大，称为原子 图6-4（包，与￥的关系 蒸气在频率v有吸收线（见图)。 可见原子吸收线有一定宽度。 称谱线轮廓：用半宽度△v和 中心频率v来表征。 01 图6-4()吸收线轮靠与半室度
7 原子蒸气在特定频率υ0处有 吸收线：Iυ随频率变化，在υ0处 Iυ最少，即吸收最大，称为原子 蒸气在频率υ0有吸收线（见图）。 可见原子吸收线有一定宽度。 称谱线轮廓：用半宽度Δυ和 中心频率υ0来表征
表征吸收线轮廓的值：中心频率·o、半 宽度△v,前者由原子能级分布特征决定， 后者除谱线本身的自然宽度外，主要受多普 勒变宽、劳伦兹变宽的影响。当共存元素原 子浓度很小时，吸收线变宽主要受多普勒变 宽的影响。 8
8 表征吸收线轮廓的值：中心频率υ0、半 宽度Δυ，前者由原子能级分布特征决定， 后者除谱线本身的自然宽度外，主要受多普 勒变宽、劳伦兹变宽的影响。当共存元素原 子浓度很小时，吸收线变宽主要受多普勒变 宽的影响
多普勒变宽（热变宽）△UD:是由于原子在 空间做无规则的热运动产生。 R一气体常数；C一光速； 21n2RT M M一吸光质点的相对原子 7.162×10-7 质量；T-热力学温度（(K): M D0一谱线中心频率 多普勒变宽与元素的相对原子质量、温度和 谱线的频率有关。待测元素的相对原子质量M越 小，温度愈高，则△v越大。 9
9 多普勒变宽与元素的相对原子质量、温度和 谱线的频率有关。待测元素的相对原子质量M越 小，温度愈高，则ΔυD越大。 R—气体常数；C—光速； M—吸光质点的相对原子 质量；T-热力学温度（K)； υ0—谱线中心频率 多普勒变宽（热变宽） ΔυD ：是由于原子在 空间做无规则的热运动产生
2.热激发时基态原子与激发态原子的关系 原子吸收法是利用待测元素的原子蒸气中基态原子对该 元素的共振线的吸收来进行测定的。 原子蒸气中基态原子与待测元素原子总数之间有什么关 系？ 火焰原子化法常用温度低于3000K,此时大多数化合物 离解成原子，其中有部分被激发。即在火焰中既有基态原子， 也有部分激发态原子。两种状态原子数比值可用玻尔兹曼 (Boltzmann)方程式表示： 原子蒸气 图6-3原子吸收示意图 10
10 2.热激发时基态原子与激发态原子的关系 原子吸收法是利用待测元素的原子蒸气中基态原子对该 元素的共振线的吸收来进行测定的。 原子蒸气中基态原子与待测元素原子总数之间有什么关 系？ 火焰原子化法常用温度低于3000K，此时大多数化合物 离解成原子，其中有部分被激发。即在火焰中既有基态原子， 也有部分激发态原子。两种状态原子数比值可用玻尔兹曼 （Boltzmann）方程式表示：