静电场的环路定理 在静电场中，场强沿任意闭合路径的线积分 (称为场强的环流)恒为零。 fE.d7-0 该定理还可表达为：电场强度的环流等于零。 任何力场，只要其场强的环流为零，该力场就叫 保守力场或势场。 综合静电场高斯定律和环路定理，可知静电场 是有源的保守力场，又由于电场线是不闭合的，即 不形成旋涡的，所以静电场是无旋场。 上贰不觉返退
上页 下页 返回 退出 静电场的环路定理 d = 0 E l L 在静电场中，场强沿任意闭合路径的线积分 （称为场强的环流）恒为零。 该定理还可表达为：电场强度的环流等于零。 任何力场，只要其场强的环流为零，该力场就叫 保守力场或势场。 综合静电场高斯定律和环路定理，可知静电场 是有源的保守力场，又由于电场线是不闭合的，即 不形成旋涡的，所以静电场是无旋场
三、电势 电势能 由环路定理知，静电场是保守场。 保守场必有相应的势能，对静电场则为电势能。 静电力的功，等于静电势能的减少。 Aw=go∫E.di=-AE=Wg-g 选N为静电势能的零点，用“0”表示，则 wv=g心E.d 让美下觉返司速此
上页 下页 返回 退出 静电力的功，等于静电势能的减少。 三、 电势 由环路定理知，静电场是保守场。 保守场必有相应的势能，对静电场则为电势能。 选N为静电势能的零点，用“0”表示，则 0 d N MN M A q E l = E W W M N = − = − 0 0 d M M W q E l = 电势能
电势 某点电势能WM与o之比只取决于电场，定义为 该点的电势。单位：V(伏特) 90 电势零点的选取是任意的。对有限带电体一般以 无限远或地球为零点。 由上式可以看出，静电场中某点的电势在数值上等 于单位正电荷放在该点处时的电能，也等于单位正 电荷从该点经任意路径到电势零点处无穷远处)时电 场力所作的功
上页 下页 返回 退出 某点电势能WM与q0之比只取决于电场，定义为 该点的电势。 电势 电势零点的选取是任意的。对有限带电体一般以 无限远或地球为零点。 0 M M W V q = 0 d M = E l 单位： V (伏特) 由上式可以看出，静电场中某点的电势在数值上等 于单位正电荷放在该点处时的电能，也等于单位正 电荷从该点经任意路径到电势零点处(无穷远处)时电 场力所作的功
电势差 电场中两点电势之差（电压） Uw=w-Vx=∫yE.dl 上式表明，静电场中两点M、N的电势差，等于单 位正电荷在电场中从M经任意路径到达N点时电场 力所作的功。 AM =9o(VM-Vx) 上式是计算电场力作功和计算 电势能变化常用公式。 1eV=1.60×10-19J 沿着电场线方向，电势降低。 让美下觉返同速
上页 下页 返回 退出 电势差 电场中两点电势之差(电压) 沿着电场线方向，电势降低。 U V V MN M N = − M N d N M = E l 上式表明，静电场中两点M、N的电势差，等于单 位正电荷在电场中从M经任意路径到达N点时电场 力所作的功。 0 ( ) A q V V MN M N = − 上式是计算电场力作功和计算 电势能变化常用公式。 1eV=1.60×10－19J