§8-4稳恒磁场的高斯定理与安培环路定理 一、稳恒磁场的高斯定理 由磁感应线的闭合性可知，对任意闭合曲面， 穿入的磁感应线条数与穿出的磁感应线条数相同， 因此，通过任何闭合曲面的磁通量为零。 B.d5-0 高斯定理的积 分形式 穿过任意闭合曲面S的总磁通必然为零，这就 是稳恒磁场的高斯定理。 让美下元返回：退欢
上页 下页 返回 退出 穿过任意闭合曲面S的总磁通必然为零，这就 是稳恒磁场的高斯定理。 一、稳恒磁场的高斯定理 由磁感应线的闭合性可知，对任意闭合曲面， 穿入的磁感应线条数与穿出的磁感应线条数相同， 因此，通过任何闭合曲面的磁通量为零。 高斯定理的积 分形式 §8-4 稳恒磁场的高斯定理与安培环路定理 d = 0 S B S
激发静电场的场源（电荷)是电场线的源头或 尾闾，所以静电场是属于发散式的场，可称作有源 场；而磁场的磁感线无头无尾，恒是闭合的，所以 磁场可称作无源场。 在静电场中，由于自然界有单独存在的正、负 电荷，因此通过一闭合曲面的电通量可以不为零， 这反映了静电场是有源场。而在磁场中，磁力线的 连续性表明，像正、负电荷那样的磁单极是不存在 的，磁场是无源场。 1913年英国物理学家狄拉克曾从理论上预言磁 单极子的存在，但至今未被观察到
上页 下页 返回 退出 在静电场中，由于自然界有单独存在的正、负 电荷，因此通过一闭合曲面的电通量可以不为零， 这反映了静电场是有源场。而在磁场中，磁力线的 连续性表明，像正、负电荷那样的磁单极是不存在 的，磁场是无源场。 1913年英国物理学家狄拉克曾从理论上预言磁 单极子的存在，但至今未被观察到。 激发静电场的场源（电荷）是电场线的源头或 尾闾，所以静电场是属于发散式的场，可称作有源 场；而磁场的磁感线无头无尾，恒是闭合的，所以 磁场可称作无源场
二、安培环路定理 在恒定电流的磁场中，磁感应强度B矢量沿任 一闭合路径L的线积分（即环路积分），等于什么？ 1.长直电流的磁场 让美觉返司退
上页 下页 返回 退出 二、安培环路定理 1. 长直电流的磁场 I 在恒定电流的磁场中，磁感应强度 矢量沿任 一闭合路径 L的线积分（即环路积分）,等于什么? B
在垂直于导线的平面内任 作的环路上取一点，到电流的 距离为r,磁感应强度的大小： B= HoI 元r 由几何关系得 dl cos0 =rda fB.d=fBcosa=fBr da rdada 2元r 2元 =41 让意不意道可退欢
上页 下页 返回 退出 在垂直于导线的平面内任 作的环路上取一点，到电流的 距离为r，磁感应强度的大小： r I B 2π 0 = 由几何关系得 dl • cos = rd • = L L B dl Bcosdl = L Br d I = 0 d 2π 2π 0 0 r r I = L d dl = 2π 0 0 d 2π I O r P B B I
如果沿同一路径但改变绕 行方向积分： fB.d7=f Bcos(π-8)dl Bcosedi 2元 =-4。 结果为负值！ 若认为电流为-【则结果可写为 f8.d=4(1） 让美下觉返同速
上页 下页 返回 退出 B l B l L L d cos(π )d • = − B l L = − cos d I = −0 d 2π 2π 0 0 = − I 如果沿同一路径但改变绕 行方向积分： 结果为负值！ 若认为电流为-I 则结果可写为 L O r P B B I d dr B l ( I) L = − • 0 d