2、皮托管偏离特性的影响 a05 动E 0 AP=Pa-Puo -0.05 前压入 Δp=Pe-Pt 结论： -0.10 皮托管方 -0.15 向要正对 总面 -0.20 流体流向。 力= 一P0 -0.25 18 24 图5-3毕托管偏离特性
2、皮托管偏离特性的影响 结论： 皮托管方 向要正对 流体流向
6、多普勒测速 光学多普勒效应：当光源和反射体或散射体之间存 在相对运动时，接收到的声波频率与入射声波频率 之间存在正比于物体运动速度的频率偏移，这种现 象叫光学多普勒效应，是奥地利学者多普勒于1842 年发现的。 散射光频率和入射光频率偏移叫多普勒频移；
6、多普勒测速 ◼ 光学多普勒效应：当光源和反射体或散射体之间存 在相对运动时，接收到的声波频率与入射声波频率 之间存在正比于物体运动速度的频率偏移，这种现 象叫光学多普勒效应，是奥地利学者多普勒于1842 年发现的。 ◼ 散射光频率和入射光频率偏移叫多普勒频移；
P静止时，入射光频率为： f。=c/2,c为光速，2为入射光波波长。 K表示平行于入射光波矢量的单位矢量： K表示平行于散射光波矢量的单位矢量 若P点以速度，k远离光源，则对P点来说 入射光的视在频率为：(Apparent frequency) 图4多普勒效应原理 王)=(C-)/1?c-Vk1入射波相对于P点的速 对光电探测器来说，散射光的视在波长和频率分别为： 入=(e-k)/f, _cc(c-vk:) 2e-k C一V,k散射波相对于P点的速度
图4多普勒效应原理 ki ks P P静止时，入射光频率为： , i f = c/λ 0 i c为光速，为入射光波波长。 f =(c- v k )/λ p ，c- v k 入射波相对于P点的速度 i i i (Apparent frequency) 若P点以速度 远离光源，则对P点来说 入射光的视在频率为： i v k i s K 表示平行于入射光波矢量的单位矢量； K 表示平行于散射光波矢量的单位矢量 对光电探测器来说，散射光的视在波长和频率分别为： P = 散射波相对于 点的速度 s s p s s c(c- v k )i f = s λ(c- v k ) i s c =(c-v k )/f , c-v k
则散射光与原始光之间的频移为： c-V. 1-1) 由于v<<C,则 v(ks-k;)_v(cos 0 +cos 02) 其中 为物体至光源方向与物体运动方向间的夹角： 日为物体至观察者方向与物体运动方向间的夹角
ki ks P 1 2 1 : 2 为物体至光源方向与物体运动方向间的夹角; 为物体至观察者方向与物体运动方向间的夹角 其中 1 2 i v (k - k ) s i f = d λi v(cosθ+cosθ ) = λ 则散射光与原始光之间的频移为： c- v k c i f = f -f = ( -1) d λ s 0 c- v k i s 由于v<<c，则
后向散射型多普勒测速原理 从入射光束方向看，后向散射是指接收散射光束 的光电检测器位于被测物体后面。 多普勒频移为： 0=90°，0，=90-0 fa =vcos21=vsine/A fa=fvsin0/c v=cfal(f sine)
后向散射型多普勒测速原理 从入射光束方向看，后向散射是指接收散射光束 的光电检测器位于被测物体后面。 多普勒频移为： 0 1 2 2 0 0 90 , 90 cos / sin / sin / / ( sin ) d i i d d f v v f f v c v cf f = − = = = = ＝ v 2