△q=2icos△q=1 =42+42+2A12=(4+42)2=1+l2+2√12 >1+l2干涉相长 △q=(2j+1)xcos△q=-1 =42+42-2A42=(4-A2)2=1+12-2√12 <11+ 干涉相消 两列波在空间相遇,使得光的能量重新 分布,称为干涉现象。能够产生干涉的光, 称为相干光
= 2 j cos = 1 1 2 2 2 2 I = A1 + A + 2A A 2 1 2 = (A + A ) 1 2 2 1 2 = I + I + I I 1 2 I + I 干涉相长 = (2 j +1) cos = −1 1 2 2 2 2 I = A1 + A − 2A A 2 1 2 = (A − A ) 1 2 2 1 2 = I + I − I I 1 2 I + I 干涉相消 两列波在空间相遇，使得光的能量重新 分布，称为干涉现象。能够产生干涉的光， 称为相干光
四.相干条件 (1)、△q稳定 ●(2)、0相同 ●(3)、存在相互平行的振动分量
四．相干条件 （1）、Δφ稳定 （2）、ω相同 （3）、存在相互平行的振动分量
两列波的振动方向相互垂直 ⊥v 按矢量叠加=1+2 数量关系 lvP2=v112+|v2P2 光强是振幅的平方 1=1+12 总光强是两列波的光强之和,无干涉
1 2 ~ ~ ⊥ Ψ Ψ1 Ψ2 = + 2 2 2 1 2 | ~ | | ~ | | ~| = + 1 2 I = I + I 总光强是两列波的光强之和，无干涉。 两列波的振动方向相互垂直 2 ~ 1 ~ Ψ 按矢量叠加 数量关系 光强是振幅的平方
如两振动不平行,可将其中一个正交分解为 和另一个分别平行、垂直的分量,再进行叠加 其中垂直的分量作为背底,不参与干涉。 (1+y2,)ey+2 2xx y 1=A1+A2y A cosa +2A1A2cos△p+A2x =1+12+24, A, cos a cos Ao a sin a 2x
如两振动不平行，可将其中一个正交分解为 和另一个分别平行、垂直的分量，再进行叠加。 其中垂直的分量作为背底，不参与干涉。 2 ~ 1 ~ Ψ2 x Ψ 2 y Ψ Ψ1 Ψ2 = + y y x x Ψ Ψ e Ψ e 1 2 2 = ( + ) + + = + 2 cos 1 2 2 2 2 1 y y A A I A A A2 cos A2 sin = + + 2 cos cos 1 2 A1 A2 I I 2 + A2x
五.不同频率单色波的叠加 ●振动方向相同、传播方向相同,频率不 同的两列波 yI= Ao cos(@, t-ki) V2=A COS(@2t-k22) p=y2+y2 01-0 2 A0 cOS (k1-k2)2(1+O2)t-(k1+k2)z cOS 2 2 A coS(Ont-km z)cos(at-kz)
五．不同频率单色波的叠加 振动方向相同、传播方向相同，频率不 同的两列波 1 cos( ) 0 1 = A t − k z 2 cos( ) 0 2 2 = A t − k z = 2 + 2 2 ( ) ( ) cos 2 ( ) ( ) 2 cos 1 2 1 2 1 2 1 2 0 t k k z t k k z A − − − + − + = 2 cos( ) cos( ) 0 A t k z t kz = m − m −