1-2光程光程差 光程 Er山 u 1=T 在介质中传播的浪长,折 vnvn算成真空中浪长的关系。 光程=mr C r=c△t 光在介质中传播的距离 折算成真空中的长度。 这里u是光在介质中的光速,T为周期 16
16 光在介质中传播的距离 折算成真空中的长度。 r c t u c 光程 = nr = = n n u c uT 0 = = = = r r u c n = = 一 光程 1-2 光程 光程差 p p n r 在介质中传播的波长，折 算成真空中波长的关系。 这里u是光在介质中的光速，T为周期
二光程差 两光程之差A=(n22-)叫做光程差。 相差: 2( n2 n 2丌 2丌 11 △ 三成象的等光程性 NR SC=SA SBESF B S CD+n·DE+EF=n·AB 结论:当用透镜观测干涉时 不会带来附加的光程差。 17
17 三 成象的等光程性 二 光程差 两光程之差 = (n2 r2 −n1 r1 ) 叫做光程差。 2 ( ) 1 1 2 2 r r = − = − = 0 2 2 1 1 0 2 ( ) 2 n r n r 相位差： 当用透镜观测干涉时， 不会带来附加的光程差。 SC = SA S B S F ' ' = CD+nDE + EF = n AB 结论： S C D E F A B ' S
结论:) 当用透镜或透镜组成的光学 仪器观测干涉时,观测仪器 不会带来附加的光程差。 四半波损失 没有半波损失 1 当光从折射率大的光密介质, 正入射于折射率小的光疏介质有半波损失n2 时,反射光没有半波损失。 2当光从折射率小的光疏介质, n1<n2 正入射或掠入射于折射率大的光 密介质时,则反射光有半波损失 1 18
18 四 半波损失 S ' S L1 L2 A1 A2 A3 当用透镜或透镜组成的光学 仪器观测干涉时，观测仪器 不会带来附加的光程差。 结论： 1 当光从折射率大的光密介质， 正入射于折射率小的光疏介质 时，反射光没有半波损失。 2 当光从折射率小的光疏介质， 正入射或掠入射于折射率大的光 密介质时，则反射光有半波损失。 1 n n2 1 2 n n 1 n n2 1 2 n n 有半波损失 没有半波损失
4.1两列球面波的干涉场 让我们研究两列球面波的干涉。设在均匀媒质中有 两个作同频率简谐振动的相干点波源Q和Q 如图,它们各自向周围媒质发出球面波。考虑到空 间任一点P的强10102.Mc38度。可有式 子:,在这个公式中有1PHA和PHA,而 AP)与A与振源强度和距离,有关。设两振源 强度相等,这时振幅A)与Am 分别与和成反比。设和远大Q 于 " Q2 则可以认为A(P)≈A(P)记作A。 两球面波的干涉场
4.1 两列球面波的干涉场 让我们研究两列球面波的干涉。设在均匀媒质中有 两个作同频率简谐振动的相干点波源Q和Q', 如图，它们各自向周围媒质发出球面波。考虑到空 间任一点P的强 度。 可有式 子：,在这个公式中有 ，而 与振源强度和距离 有关。设两振源 强度相等，这时振幅 分别与 成反比。设 远大 于 ， 则可以认为 记作A
于是 IP)2A[+cos8P)≠440y8… 考察位相差:0),于是有: 波场中强度Ⅰ(P)为极大和极小的条件是: 8(P)=0t20+x(r) 极大△IkA 极小△L=(k+2)λ,(k=0,士1,土2,··)
于是 考察位相差： ，于是有： 波场中强度I（P）为极大和极小的条件是：