2 E=AcoS(at +p n=ut l.= 小E 电磁场的能量密度 =EE2+ 2 平面电磁波的能量密度 BH2∴w=E2 能流密度矢量的大小 S=uw=usE=uaA coS(at-2 平均能流密度或称为光强 I=Sdt=C Sdt=uEA 0 2 2V
) 2 cos( r E A t = + o − 1 1 = = o r o r u 2 2 2 1 2 1 w = E + H 2 w = E 平均能流密度或称为光强 = uT 电磁场的能量密度 平面电磁波的能量密度 能流密度矢量的大小 ) 2 cos ( 2 2 2 r S uw u E u A t = = = + o − 2 2 0 0 2 1 2 1 1 1 Sdt u A A T I Sdt T = = = = 2 2 E = H
6=a2-)+(-9)2x% P处的光强取决于: A2=A+a cos 0+2A. A cos a cos 8 1=1+12+22cos(cos 干涉项: (cosδ) 7与两波源的频率、初相位以及空间 如的位置有关。它决定着P点的光强 2相干条件:干涉项不为零的叠加,称之为相干叠加 所以相干条件即为相干项不为零的条件
12 [( ) ( ) 2 ( )] 1 1 2 2 2 1 2 0 1 0 r r = − t + − − − cos 2 cos cos 1 2 2 2 2 2 1 2 A = A + A + A A 在 p处的光强取决于： T I I I 2 I I cos (cos ) = 1 + 2 + 1 2 干涉项: T (cos ) 与两波源的频率、初相位以及空间 p的位置有关。它决定着p点的光强 2 相干条件: 干涉项不为零的叠加，称之为相干叠加 所以相干条件即为相干项不为零的条件
32波的干涉与相千条件 由于大多数光接收器件相应的是光的强度,所以我 们更关心光强的叠加。波的叠加引起了强度的重新 分布。这种因波的叠加而引起强度重新分布的现象, 叫做波的干涉。 产生干涉的必要条件有三条 (1)频率相同; (2)存在相互平行的振动分量; (3)位相差稳定
3.2 波的干涉与相干条件 由于大多数光接收器件相应的是光的强度，所以我 们更关心光强的叠加。波的叠加引起了强度的重新 分布。这种因波的叠加而引起强度重新分布的现象， 叫做波的干涉。 产生干涉的必要条件有三条: （1） 频率相同； （2）存在相互平行的振动分量； （3）位相差稳定
结论:比较空间两处的光强,除去介质本身因素外, 就是考虑两处光振动矢量的振幅大小AP 三光的相干性 1光的独立传播原理光波叠加原理 E 2 E(p, t ) =A cos(@,t+P10 2r Er(p, t)=A2 coS(,t+2o 27r e sin 0 对于空间各点,垂直于E方向的振动其 光强是相同的;而另一方向的振动合成:E29E1 T EL+E2 cos0 =A+ A2 coS 0+2A,A2 cos 8 cos 式中δ为在P处,t时刻两列浪的相位差 14
14 三 光的相干性 结论：比较空间两处的光强，除去介质本身因素外， 就是考虑两处光振动矢量的振幅大小。 1 光的独立传播原理 光波叠加原理 E1 E2 E2 cos E2 sin ) 2 ( , ) cos( 2 2 2 2 2 0 r E p t = A t + − ) 2 ( , ) cos( 1 1 1 1 1 0 r E p t = A t + − S1 S2 p E1 E2 1 r 2 r | cos | cos 2 1 2 cos cos 2 2 2 2 1 2 E1 + E2 = A + A + A A 式中 为在P处，t 时刻两列波的相位差 对于空间各点，垂直于 方向的振动其 光强是相同的；而另一方向的振动合成： E1
2相干条件:相干条件即为相干项不为零的条件 两列波的频率相等 q10=020两列波的初相位相等。 两列波有相互平行的电振动分量,即cos日≠0 当两列波的振幅相等时,干涉现象最明显。 四获得相干光的方法 1分浪前的方法杨氏干涉 2分振幅的方法等倾干涉、等厚干涉 3分振动面的方法偏振光干涉
15 两列波有相互平行的电振动分量，即 cos 0 。 当两列波的振幅相等时，干涉现象最明显。 四 获得相干光的方法 1 分波前的方法 杨氏干涉 2 分振幅的方法 等倾干涉、等厚干涉 3 分振动面的方法 偏振光干涉 2 相干条件： 1 =2 两列波的频率相等。 10 =20 两列波的初相位相等。 相干条件即为相干项不为零的条件