波阻抗与电阻 相似处： 与电源频率无关 导线上既有前行波，又有反行波时： 从电源吸收的功率相同 uu tu u+u 不同处： Z卡Z 波阻抗只是比例，无长度概念 ii+i” u -u 波阻抗从电源吸收的能量未消耗 i'=u'/Z,i"=-u/Z (4)波阻抗的数值只和导线单位长度的L0、C0有关，而与线路长度无关。 (5)电流波的传播方向电流的流动方向不是同一事物；行波沿导线的传 播速度亦与带电粒子在导线中的运动速度不同，电子的绕核速度00 米每秒左右，定向移动更慢。区别出横向位移和纵向位移。 (6)波阻抗吸收的功率以电磁能存储在导线周围媒介中，电阻吸收的功 率转化为热消耗掉
导线上既有前行波，又有反行波时： （4）波阻抗的数值只和导线单位长度的L0、C0有关，而与线路长度无关。 （5）电流波的传播方向电流的流动方向不是同一事物；行波沿导线的传 播速度亦与带电粒子在导线中的运动速度不同，电子的绕核速度100 米每秒左右，定向移动更慢。区别出横向位移和纵向位移。 （6）波阻抗吸收的功率以电磁能存储在导线周围媒介中，电阻吸收的功 率转化为热消耗掉。 波阻抗与电阻 相似处： 与电源频率无关 从电源吸收的功率相同 不同处： 波阻抗只是比例，无长度概念 波阻抗从电源吸收的能量未消耗
3、波阻抗 由电磁场理论可知架空导线的 a0月) Lo Lolir In 2hc 7777777777777777777777 2元 K Co= 27πE0E: 2he In 式中符号分别为真空磁导率和相对磁导 率，导线的平均对地高度，导线半径， 真空或气体介电常数，相对介电常数。 Z= 1 4n2h( r (B) →Z=60n24-1381g2h(2 架空线波阻抗一般处于300~5002 单根输电线路及其等值电路 对电缆线路，约在10~502之间 (空间坐标及电流、电压的正方向：(b)一个微段线路的等值电路
3、波阻抗 由电磁场理论可知架空导线的 式中符号分别为真空磁导率和相对磁导 率，导线的平均对地高度，导线半径， 真空或气体介电常数，相对介电常数。 架空线波阻抗一般处于300~500Ω范围内； 对电缆线路，约在10~50 Ω之间 0 0 0 0 2 ln 2 2 2 ln r r c hc L r C h r
4、波速度 V=x tLo/Co →V= _3×10 (m/s) √44，e8,V,e, 从上式可见： 波的传播速度与导线的几何尺寸、悬挂 高度无关，而仅由导线周围介质确定。 对架空线：e,=1,4,=1,v=3X108m/s。 对电缆：e,=4,h,=1,v=1.5×108m/s
4、波速度 从上式可见： 波的传播速度与导线的几何尺寸、悬挂 高度无关，而仅由导线周围介质确定。 对架空线：εr=1，μr=1，v=3×108m/s。 对电缆： εr=4，μr=1，v=1.5×108m/s
6.2行波的折射和反射 一、折射波和反射波的计算 根据波过程的基本规律 对线路Z1 7777777777 41=41+41,i1=+i 对线路Z2 行波在节点A的折射与反射 u2=u2,2= 但在节点A只能有一个电压和电流 节点：均匀性遭到破坏的点 有： 以直角波为研究对象： 从时间性上讲直角波最具有代 表性（相对于传输距离，时间长 度对应的电压值不变)： 任何波形都可用直角波叠加得 到
一、折射波和反射波的计算 根据波过程的基本规律 对线路Z1 对线路Z2 但在节点A只能有一个电压和电流 有： 6.2 行波的折射和反射 节点：均匀性遭到破坏的点 以直角波为研究对象： 从时间性上讲直角波最具有代 表性(相对于传输距离，时间长 度对应的电压值不变)； 任何波形都可用直角波叠加得 到；
ui uz,in iz 41+41=42 → iti=i 2= 2Z34=a.4 Z,+Z2 → ,= Z2-Z14,=B41 Z1+Z2 式中am一电压折射系数0≤am≤2)； B,一电压反射系数(1≤B,≤I); 1+B=ao