3.气体分子热运动服从统计规律 ·统计的方法 物理量M的统计平均值 ☑=N4M,+NgM2+. N N=N4+Ng+. N是M的测量值为M的次数，实验总次数为N M=lim(N M+NgMg+)/N 状态A出现的概率 W=im(N/N) N->oo 归一化条件 ∑W,=1
3. 气体分子热运动服从统计规律 统计的方法 物理量M 的统计平均值 N N M N M M A A + B B + = M NAMA NBMB N N = lim( + +) → 状态A出现的概率 W lim(N N ) A N A → = 归一化条件 =1 i Wi · Ni 是M 的测量值为 Mi 的次数，实验总次数为N = + + N NA NB
例如平衡态下气体分子速度分量的统计平均值为 ANyk+AN2V2x+.+△WV+ ∑AWua △N+△N2+.+△N,+. N N,+AV,业，+.+AWn+. ∑ANV △W1+△N2++AN,+. N △Vy:+NV2:++W,V2+ ∑AWve △W1+△N2+.+△N,+ N 气体处于平衡状态时，气体分子沿各个方向运动的概率 相等，故有 U=亚，y==0
例如平衡态下气体分子速度分量的统计平均值为 N N N N N N N N i i ix i x x i ix x = + + + + + + + + = v v v v v 1 2 1 1 2 2 N N N N N N N N i i iy i y y i iy y = + + + + + + + + = v v v v v 1 2 1 1 2 2 N N N N N N N N i i iz i z z i iz z = + + + + + + + + = v v v v v 1 2 1 1 2 2 气体处于平衡状态时，气体分子沿各个方向运动的概率 相等，故有 = = = 0 vx vy vz
又如平衡态下气体分子速度分量平方的统计平均值为 ∑ANU∑N&∑NG∑AN, N N =+v+ 由于气体处于平衡状态时，气体分子沿各个方向运动的概 率相等，故有 =U= ===元
N N i i i 2 2 v v = 2 2 2 vx =vy =vz 2 2 2 =vx +vy +vz 2 2 2 2 3 1 vx =vy =vz = v 由于气体处于平衡状态时，气体分子沿各个方向运动的概 率相等，故有 N N N N N N iz i iy i i ix i i i 2 2 2 v v v + + = 又如平衡态下气体分子速度分量平方的统计平均值为
§12.3统计规律的特征 伽耳顿板实验 o86 若无小钉：必然事件 00 若有小钉：偶然事件 实验现象 一个小球落在哪里有偶然性 少量小球的分布每次不同 大量小球的分布近似相同 个结论 (1)统计规律是大量偶然事件的总体所遵从的规律 (2)统计规律和涨落现象是分不开的
§12.3 统计规律的特征 伽耳顿板实验 若无小钉：必然事件 若有小钉：偶然事件 一个小球落在哪里有偶然性 实验现象 少量小球的分布每次不同 大量小球的分布近似相同 (1) 统计规律是大量偶然事件的总体所遵从的规律 (2) 统计规律和涨落现象是分不开的。 结论
§12.4理想气体的压强公式 一，理想气体的微观模型 ()不考虑分子的内部结构并忽略其大小 (2)分子力的作用距离很短，可以认为气体分子之间除了 碰撞的一瞬间外，其相互作用力可忽略不计。 (③)碰撞为完全弹性 理想气体分子好像是一个个没有大小并且除碰撞瞬间外没 有相互作用的弹性球。 二.平衡态气体分子的统计性假设 1.每个分子的运动速度各不相同，且通过碰撞不断发生变化
§12.4 理想气体的压强公式 一. 理想气体的微观模型 (1) 不考虑分子的内部结构并忽略其大小 (2) 分子力的作用距离很短，可以认为气体分子之间除了 碰撞的一瞬间外，其相互作用力可忽略不计。 (3) 碰撞为完全弹性 理想气体分子好像是一个个没有大小并且除碰撞瞬间外没 有相互作用的弹性球。 二. 平衡态气体分子的统计性假设 1. 每个分子的运动速度各不相同，且通过碰撞不断发生变化