在极化建立的过程，极化强度P是时间函数，故有效场E亦为时间函数弛豫极化强度可认为由两部分组成，一部分是弛豫极化产生的电场而引起的电子位移极化，另一部分为偶极子产生的转向极化。例如，当移去外电场，电子极化P可认为立即降到零，但由于介质中存在弛豫极化，介质中有效场不等于零，而等于E.=E+Bp60这一电场仍能使介质产生电子极化，故：P,= Per + ParP为弛豫极化不等于零，因而介质有效电场也不等于零而产生的电子位移极化强度，有时称电子极化强度的惯性部分：P为偶极子产生的转向弛豫极化强度
在极化建立的过程，极化强度P 是时间函数，故有效场Ee 亦为时间函数。 弛豫极化强度可认为由两部分组成，一部分是弛豫极化产生的电场而引起 的电子位移极化，另一部分为偶极子产生的转向极化。例如，当移去外电 场，电子极化P 可认为立即降到零，但由于介质中存在弛豫极化，介质中 有效场不等于零，而等于： Ee E Pr 0 = + 这一电场仍能使介质产生电子极化，故： Pr = Per + Pdr Per为弛豫极化不等于零，因而介质有效电场也不等于零而产生的电子位 移极化强度，有时称电子极化强度的惯性部分； Pdr为偶极子产生的转向弛 豫极化强度
P=NαEer360318DDO-PDP=PNa二-drAer360十8OC1nC由洛伦兹-洛伦茨方程：Na+2+2360583则: Par = P, -Per = P,+Nao1360228+8+3偶极子转向弛豫极化强度为弛豫极化强度的倍。6+2由于近似等于1，Pa~P，偶极子转向弛豫极化强度P在弛豫极化强度p中占主要地位
Per N e Ee N e Pr 3 0 1 = = Pd r Pr Per Pr N e Pr Pr Pr 2 3 ) 2 1 (1 3 1 0 + = + − = − = − = − 由洛伦兹-洛伦茨方程： 则： 2 1 3 1 2 1 0 2 2 + − = = + − N e n n Pd r Pr Per Pr N e Pr Pr Pr 2 3 ) 2 1 (1 3 1 0 + = + − = − = − = − 偶极子转向弛豫极化强度为弛豫极化强度的 2 3 + 倍。 由于 近似等于 1，Pdr ~ Pr ，偶极子转向弛豫极化强度Pdr 在弛豫极化强度Pr 中占主要地位
下面导出弛豫极化强度方程：设移去电场的时刻为t，介质中偶极子产生的转向弛豫极化强度p，单位体积中偶极子数N，则每一偶极子的平均偶极矩在外电场方向分量为：u,=Par/N在dt间隔内，介质中每个偶极子转向后，在电场E方向的平均偶极矩为：+2βαd6Pui+dt=αaE,=αadrF336080B=3α偶极子弛豫极化率在dt内，单位体积中有aN个分子在电场E.作用下转向，P的变化为：dn8+2dPar=-(u, -ui+dt)dN=-Par(1Naa360
下面导出弛豫极化强度方程： 设移去电场的时刻为 t，介质中偶极子产生的转向弛豫极化强度Pdr，单位体 积中偶极子数 N，则每一偶极子的平均偶极矩在外电场方向分量为： ut = Pdr N 在dt间隔内，介质中每个偶极子转向后，在电场Ee方向的平均偶极矩为： d r d ut d t d Ee d Pr P 3 2 3 0 0 + = = = + 3 1 = d 偶极子弛豫极化率 在dt内，单位体积中有dN个分子在电场Ee作用下转向，Pdr的变化为： N dN dPdr ut ut dt dN Pdr N d ) 3 2 3 1 ( ) (1 0 + = − − = − − +