静电场中的电介质偶极子转向极化
静电场中的电介质 偶极子转向极化
自由点偶极子转向极化不考虑偶极分子间的相互作用，即不考虑偶极子间的相互作用，只考虑受热运动的支配，这就是自由偶极子：自由偶极子的聚集相当于极性气体：当存在外电场时，各分子受转矩作用，趋于使它们取向与外电场平行，但热运动抵抗这种趋势，使体系最后达到一个新的统计平衡：
自由点偶极子转向极化 ➢ 不考虑偶极分子间的相互作用，即不考虑偶极 子间的相互作用，只考虑受热运动的支配，这 就是自由偶极子； ➢ 自由偶极子的聚集相当于极性气体； ➢ 当存在外电场时，各分子受转矩作用，趋于使 它们取向与外电场平行，但热运动抵抗这种趋 势，使体系最后达到一个新的统计平衡；
自由点偶极子转向极化》具有时间常数t（称之偶极子弛豫时间）并且沿外电场取向的偶极子的平均分量终达一个稳定正值，所有分子的偶极矩沿电场方向的统计平均分量：< μE >= < COS>电场与偶极偶极子分子的固有偶极矩子间的夹角
自由点偶极子转向极化 ➢ 具有时间常数τ（称之偶极子弛豫时间）并且 沿外电场取向的偶极子的平均分量终达一个稳 定正值，所有分子的偶极矩沿电场方向的统计 平均分量： E = 0 cos 偶极子分子的 固有偶极矩 电场与偶极 子间的夹角
自由点偶极子转向极化热源A'，体系A，处于状态r，能量为W，接触后达到热平衡，则状态r出现(x)T的几率密度：KG, =C'e-W,/kTK为波尔兹曼常数，T为热源温度
自由点偶极子转向极化 x L(x) 热源A’，体系A，处于 状态r，能量为Wr，接触后 达到热平衡，则状态r出现 的几率密度： W kT r r G C e − = ' K为波尔兹曼常数，T为热源温度
自由点偶极子转向极化>设A为一偶极分子，A'为除A以外的所有偶极分子组成的热源，W为A偶极分子的总能：W.=W.+W动能电势能-Wu/KTG, = C'e-Wa-Wu / KT= CeC为一个常数
自由点偶极子转向极化 ➢ 设A为一偶极分子，A’为除A以外的所有偶极分子组成 的热源，Wr为A偶极分子的总能： Wr = Wa +W 动能 电势能 W W KT W KT Gr C e Ce a / / ' − − − = = C为一个常数