公式说明沿磁场方向电子 保持自由运动,在垂直磁 En(kr) /7=3 场的x-y平面上,电子运动 2 是量子化的,从准连续的 n=1 0 B=0 (k2+k2) 变为: = n+=ne 在这种情况下,电子的能 k 量由准连续的能谱变成 0 图8-17自由电子的一维磁次能带 维的分立的磁次能带,每 条次能带都成抛物线形状 如右图所示
公式说明沿磁场方向电子 保持自由运动，在垂直磁 场的x-y平面上，电子运动 是量子化的，从准连续的 变为： 在这种情况下，电子的能 量由准连续的能谱变成一 维的分立的磁次能带，每 条次能带都成抛物线形状 ，如右图所示。 c n ω + 2 1 ( ) 2 2 2 2 x y k k m +
于是,磁场中的能态 N(E) 密度曲线和磁场为零 时的能态密度曲线相 N0(E)B=0 比发生了巨大变化, 形成了一系列的峰值 N(E) ,相邻两峰之间的能 量差是hO。能态 1.2 密度变化的这种特点 20 深刻地影响了晶体的 0.9 物理性质。 N(E) 0 N0(E) De haas-Ⅴan 07 Alphen效应就是这 图8-19在磁场B=时,电 一性质的具体反映。 子气的态密度z(E)同无磁场时 态密度Z0(秒的比较
于是，磁场中的能态 密度曲线和磁场为零 时的能态密度曲线相 比发生了巨大变化， 形成了一系列的峰值 ，相邻两峰之间的能 量差是 。 能态 密度变化的这种特点 深刻地影响了晶体的 物理性质。 De Haas－Van Alphen效应就是这 一性质的具体反映。 ωc
411布洛赫电子在相互垂 直的电场和磁场中的运动
4.11 布洛赫电子在相互垂 直的电场和磁场中的运动