《普通物理》课程教学资源（PPT课件）7-8 气体的迁移现象

7-8气体的迁移现象在许多实际问题中，气体常处于非平衡状态，气体内各部分的温度或压强不相等，或各气体层之间有相对运动等，这时气体内将有能量、质量或动量从一部分向另一部分定向迁移，这就是非平衡态下气体的迁移现象V粘滞现象02-市气体中各层间有相对运动时，各各层气体流动速x度不同，气体层间存在粘中滞性力的相互作用

在许多实际问题中，气体常处于非平衡状态，气 体内各部分的温度或压强不相等，或各气体层之间有 相对运动等，这时气体内将有能量、质量或动量从一 部分向另一部分定向迁移，这就是非平衡态下气体的 迁移现象. x y z v1  2 v  一 粘滞现象 气体中各层间有相对 运动时, 各层气体流动速 度不同, 气体层间存在粘 滞性力的相互作用

气体层间的粘滞性力1020AU-ASF =-nAxxm为粘度（粘性系数）Z气体粘滞现象的微观本质是分子定向0+00AS运动动量的迁移，而这种迁移是通过气体BXA分子无规热运动来实Ax现的

气体层间的粘滞性力 S x F    = − v r  气体粘滞现象的 微观本质是分子定向 运动动量的迁移 , 而 这种迁移是通过气体 分子无规热运动来实 现的. v1  2 v  x y z v  v + v  x x S A B  为粘度（粘性系数）

二热传导现象设气体各气层间无相对运动，且各处气体分子数密度均相同，但气体内由于存在温度差而产生热量从温度高的区域向温度低的区域传递的现象叫做热传导现象K称为热导率△TAQAS-KT2 >Ti△tAxAOAS气体热传导现象的微T观本质是分子热运动能量T2 X*B的定向迁移，而这种迁移是A通过气体分子无规热运动Ax来实现的

二 热传导现象 x x S *A *B T1 T2 Q T2  T1 设气体各气层间无相对运动, 且各处气体分子数 密度均相同, 但气体内由于存在温度差而产生热量从 温度高的区域向温度低的区域传递的现象叫做热传导 现象. S x T t Q    = −    气体热传导现象的微 观本质是分子热运动能量 的定向迁移, 而这种迁移是 通过气体分子无规热运动 来实现的.  称为热导率

三扩散现象自然界气体的扩散现象是常见的现象，容器中不同气体间的互相渗透称为互扩散：同种气体因分子数密度不同，温度不同或各层间存在相对运动所产生的扩散现象称为自扩散。AN△nASnz >ni△tAxASAN△m'Apnin2xDASBA△tAxAxD为扩散系数

x x S *A *B 1 n 2 n N n2  n1 三 扩散现象 自然界气体的扩散现象是常见的现象, 容器中不同 气体间的互相渗透称为互扩散; 同种气体因分子数密度 不同, 温度不同或各层间存在相对运动所产生的扩散现 象称为自扩散 . S x n D t N    = −   S x D t m    = −   '  D 为扩散系数

气体扩散现象的微观n2 >nASAN本质是气体分子数密度的nyn2 x定向迁移，而这种迁移是通*BA过气体分子无规热运动来实现的.>扩散系数8kTU=1D-元m3kT1/2kT3/24Rπ=D=二2元d2p3πd'p( 元m1

气体扩散现象的微观 本质是气体分子数密度的 定向迁移, 而这种迁移是通 过气体分子无规热运动来 实现的 . x x S *A *B n 1 n 2 N n2  n1 v 31 D = ➢ 扩散系数 d p kT 2 2 π  = m kT π8 v = d p R k T D 23 2 1 2 πm π 4 31   =