*§8-9铁磁质 与弱磁质相比，铁磁质具有以下特点： (1)在外磁场的作用下能产生很强的附加磁场。 (2)外磁场停止作用后，仍能保持其磁化状态。 (3)相对磁导率和磁化率不是常数，而是随外磁 场的变化而变化；具有磁滞现象，B、庄之间不具 有简单的线性关系。 (4)具有临界温度T。在T。以上，铁磁性完全消 失而成为顺磁质，T称为居里温度或居里点。不 同的铁磁质有不同的居里温度T。纯铁：1040K， 纯镍：631K。 让美下文返面退
上页 下页 返回 退出 与弱磁质相比，铁磁质具有以下特点： (1)在外磁场的作用下能产生很强的附加磁场。 (2)外磁场停止作用后，仍能保持其磁化状态。 (4)具有临界温度Tc。在Tc以上，铁磁性完全消 失而成为顺磁质，Tc称为居里温度或居里点。不 同的铁磁质有不同的居里温度Tc。纯铁：1040K， 纯镍：631K。 (3)相对磁导率和磁化率不是常数，而是随外磁 场的变化而变化；具有磁滞现象， 之间不具 有简单的线性关系。 B H 、 *§8-9 铁磁质
一、磁化曲线和磁滞回线 把未磁化的均匀铁磁质做成环形作为螺线管芯一一螺 绕环，如图： 线圈中通入电流（励磁电流）后，铁磁质就被磁化。 n为线圈单位长度匝数，根据有介质时的安培 环路定理，当励磁电流为时，环内的磁场强度： H=nl
上页 下页 返回 退出 把未磁化的均匀铁磁质做成环形作为螺线管芯——螺 绕环，如图： 线圈中通入电流(励磁电流)后，铁磁质就被磁化。 n为线圈单位长度匝数，根据有介质时的安培 环路定理，当励磁电流为I时，环内的磁场强度： 一、磁化曲线和磁滞回线 H = nI 0 5 10 15 20 磁通计 A
B,u:t 铁芯中的B由磁通计上的 次级线圈测出，这样，通过改 B-H S 变励磁电流，可得到对应的一 组B和H的值，从而给出一条 关于试样B一H的关系曲线称 为磁化曲线。 H 让美觉返司退
上页 下页 返回 退出 铁芯中的B由磁通计上的 次级线圈测出，这样，通过改 变励磁电流，可得到对应的一 组B和H的值，从而给出一条 关于试样B－H 的关系曲线称 为磁化曲线。 O H r B, B − H A C B S 0 5 10 15 20 磁通计 A
测得B与H的对应关系如 B,4t 图所示： B-H S 随H的增大，B先缓慢增 大(OA段)，然后迅速增大 (AB段)，过B点过后，B又 缓慢增大(BC段)。 从S开始，B几乎不随H的增大而增大，介质的磁 化达到饱和。与S对应的H、称饱和磁场强度，相应的 B、称饱和磁感应强度。 根据u=B/H,可以求出不同H值对应的值， 可见值为变值。山与H的关系如上图虚线所示
上页 下页 返回 退出 测得B与H的对应关系如 图所示： 随H的增大，B先缓慢增 大(OA段)，然后迅速增大 (AB段)，过B点过后，B又 缓慢增大(BC段)。 从S开始，B几乎不随H的增大而增大，介质的磁 化达到饱和。与S对应的HS称饱和磁场强度，相应的 BS称饱和磁感应强度。 根据 ，可以求出不同H值对应的值， 可见值为变值。 与H 的关系如上图虚线所示。 = B / H O H r B, B − H A C B S
B 磁滞回线 B 当铁磁质达到饱和状态后， B 缓慢地减小H,铁磁质中的B并 不按原来的曲线减小，并且=0 时，B不等于0，具有一定值，这-H1- H。Hg 种现象称为剩磁。 要完全消除剩磁B,必须加 反向磁场，当B=0时磁场的值H。 ∠B 为铁磁质的矫顽力。 B 当反向磁场继续增加，铁磁质的磁化达到反向 饱和。反向磁场减小到零，同样出现剩磁现象。不 断地正向或反向缓慢改变磁场，磁化曲线为一闭合 曲线一一 磁滞回线。 让美下觉返司速此
上页 下页 返回 退出 当铁磁质达到饱和状态后， 缓慢地减小H，铁磁质中的B并 不按原来的曲线减小，并且H=0 时，B不等于0，具有一定值，这 种现象称为剩磁。 要完全消除剩磁Br，必须加 反向磁场，当B=0时磁场的值Hc 为铁磁质的矫顽力。 磁滞回线 Br B H e d c O a f b B H Bs Hs Hc − Br − Hs − Hc − Bs 当反向磁场继续增加，铁磁质的磁化达到反向 饱和。反向磁场减小到零，同样出现剩磁现象。不 断地正向或反向缓慢改变磁场，磁化曲线为一闭合 曲线——磁滞回线