a.定向辐射与波前调控折射定律：n,sine,=n.sinO(b)an,~0且n。=1右图：定向辐射(c)空气(d)空气nNOn,=1且n。=0只有入射角是0的光才能Max进入介质，左图：全反射IMin罗杰，赖耘，零折射率材料的物理与应用，物理，48卷7期，426（2019）and references therein.17
17 a. 定向辐射与波前调控 罗杰，赖耘，零折射率材料的物理与应用，物理， 48卷7 期，426 （2019） and references therein. 折射定律： 右图：定向辐射 只有入射角是0的光才能 进入介质，左图：全反射
只有光正入射时，才能进入零折射率材料：当电磁波再次出射时，零折射率材料出射面的形状决定了出射波的波阵面，也就是说波前调控（裁剪）等效材料光子晶体(e)(f)15151010550001-5-5-2-10-103-15-15-808-808161648卷7期，426（2019）罗杰，赖耘，零折射率材料的物理与应用，物理，andreferences therein.18
18 只有光正入射时，才能进入零折射率材料； 当电磁波再次出射时，零折射率材料出射面的形状 决定了出射波的波阵面，也就是说 波前调控（裁剪） 等效材料 光子晶体 罗杰，赖耘，零折射率材料的物理与应用，物理， 48卷7 期，426 （2019） and references therein
natureLETTERSmaterialsPUBUISHEDONLINE:29MAY2011/DDt10.1038/NMAT3030Diracconesinduced byaccidentaldegeneracyinphotonic crystalsandzero-refractive-indexmaterialsXueqinHuang't,Yun Lail.2t,Zhi Hong Hang't,HuihuoZheng'andC.T.Chan*先用狄拉克锥的方法设计出零折射率材料0.2N11.00.56/010.5?0.5410.00.050.059.50o0.40.4k, (2x/0)0.050.05EaftPgff19
19 先用狄拉克锥的方法 设计出 零折射率材料
理论演示出零折射率材料中微波波段的实验实现的波前调控及隐身应用a16Obiecttobe12Aiuminarod8Fleldscanningantenna0-4-8AMicrowavArtiicialPMCsourceboundary-16-12-8a1216E, (normalized)b0.5b150O.O.(ww)A121000.580.5.50E,(nmalize)O4.ooO0000300100200400-4Y(mm)0.5-8121o-16文献与上页同-160--8-44121620
20 文献与上页同 理论演示出零折射率材料中 的波前调控及隐身应用 微波波段的实验实现
RAPIDCOMMUNICATIONSPHYSICALREVIEWB94.220103(R)(2016)Unidirectional single-photon generation via matched zero-index metamaterialsJingpingXu,1.2GeSong,'ZhenqingZhang,YapingYang,Hong Chen,M.Suhail Zubairy2.3and Shiyao Zhu24.'MOEKeyLaboratory ofAdvancedMicro-Structured Materials,School of Physics Science and Engineering.TongjiUniversity,Shanghai200092,People'sRepublicofChinaLHMZIMLHMZIM1E26Erze原理：单个emitter产生单光子后，H2H1LLy通过左手材料聚焦，然后在零折射.率材料中方向性的出射pumpdedzududd40Z3.0.1M0F0.01-3-1E-352-104-3(d)log(n)3-30-12-9-66912z/221
21 原理：单个emitter产生单光子后， 通过左手材料聚焦，然后在零折射 率材料中方向性 的出射