西安交通大学：《电介质物理》课程教学课件（PPT讲稿）第一章 静电场中的电介质 第九讲（偶极子转向极化）

自由点偶极子转向极化W, =-io·E=-u.E coso0:0~元G（W.）为几率密度；G.(W.)dW.表示在势能W,~W,+dW范围内找到偶极分子A的几率G,(W.)dW, = Cet0E.coso/ T dW,dWμ = μE sin Ode

自由点偶极子转向极化 W = −0  Ee = −0 Ee cos    :0 ~ ( ) Gr W 为几率密度； Gr W dW ( ) 表示在势能 W ~ W + dW 范围内找到偶极分子A的几率    G W dW Ce dW E KT r e cos / 0 ( ) = dW =  0 Ee sin d

自由点偶极子转向极化设单位体积中粒子数为no，则：n.G.(W.)dW为在单位体积中在势能W,~W+dW范围内的分子数dndn = ngG,(W.)dWi = n AeloE.cose/ KT ,sin Odono AeoE coso/KT dQA=uE.C其中 A=A2元

自由点偶极子转向极化 ➢ 设单位体积中粒子数为n0，则： n Gr W dW ( ) 0 为在单位体积中在势能 W ~ W + dW 范围内的分子数 dn = =     dn n G W dW n Ae d E KT r e ( ) sin cos 0 0 0 A = 0 Ee C n Ae d  Ee cos KT 0 0 2 ' A 其中 A =

自由点偶极子转向极化>单位体积内在立体角α→α+d2偶极分子的偶极矩在电场方向分量dme=μo cosCdn =μednm为单位体积内偶极分子在电场方向的分量和，其平均值为dme<μg×dn>=<dme><dmenodn<dn>no

自由点偶极子转向极化 ➢ 单位体积内在立体角 偶极分子的偶极矩在 电场方向分量  →+ d dmE = 0 cosdn =  E dn mE 为单位体积内偶极分子在电场方向的分量和，其平均值为：   E  dn = dmE  n0 dm dm e E   = n0 dn dn   =

自由点偶极子转向极化dme<dme ><UE>[dn<dn>eloEecoso/KTsin ededn = n = Ano元COsCeHoE,cOso/KTsin dedmeuooHoEecOsO/KTnosin ede

自由点偶极子转向极化   =      = dn dm dn dm E E  E      dn n An e d Ee KT sin 0 cos 0 0 0   = =             e d e d n dm E KT E KT E e e sin cos sin 0 cos / 0 cos / 0 0 0 0    = =