为求转移阻抗￠2/i, i2=0 可外加电流源11，用分流公 01 R R 式先求出U,的表达式 -0 图12-2 U2=R× RI jR'@C 1 2R+ 1+j2@RC jac jR'@C 然后求得 1+j2@RC 读者注意到网络函数式中，频率w是作为一个变量出 现在函数式中的
1 2 1 2 1 j2 j j 1 2 I RC R C C R RI U R + = + = 然后求得 RC R C I U 1 j2 j 2 1 2 + = 读者注意到网络函数式中，频率ω是作为一个变量出 现在函数式中的。 为求转移阻抗 ， 可外加电流源 ，用分流公 式先求出 的表达式 U2 1 I 2 1 U / I 图 12-2
例12-2试求图12-3(a)所示网络的转移电压比￠2/立，。 gm U1 8m。 (a) 图12-3 (b) 解：先画出相量模型，如图(b)所示。 外加电压源)，，列出结 点方程 aaxc-ja-只 -g.+iact*Q*joc力，-0 解得 Rgm +j@CR U2-R'o'C2+jA@CR-jaCR'8m (12-2)
解：先画出相量模型，如图(b)所示。外加电压源 ，列出结 点方程： U1 = − + + + − = + j 0 1 ( j ) j2 j 2 m C 2 1 C 2 C U R g C U R U C U CU R 解得 (12 2) 2 j4 j j m 2 2 m 1 2 − − + − + = R C CR CR g Rg CR U U 2 2 例12-2 试求图12-3(a)所示网络的转移电压比 U 2 /U 1 。 图 12-3
三、利用网络函数计算输出电压电流 网络函数HGo)是输出相量与输入相量之比，HGo)反 映输出正弦波振幅及相位与输入正弦波振幅及相位间的关 系。在已知网络函数的条件下，给定任一频率的输入正弦 波，即可直接求得输出正弦波。例如已知某电路的转移电 压比 H(j@)= LHio)l∠o) (12-3) 其中 Uo-光 (12-4) 0(⊙)=y2-Ψ (12-5)
(j ) | (j ) | ( ) (12 3) 1 2 = = H − U U H 其中 ( ) (12 5) (j ) (12 4) 2 1 1 2 = − − = − U U H 三、利用网络函数计算输出电压电流 网络函数H(j)是输出相量与输入相量之比，H(j)反 映输出正弦波振幅及相位与输入正弦波振幅及相位间的关 系。在已知网络函数的条件下，给定任一频率的输入正弦 波，即可直接求得输出正弦波。例如已知某电路的转移电 压比
式(12~4)表明输出电压42（①）的幅度为输入电压4，(t)幅 度的H(Gj⊙倍，即 U,=H(j@)U 式(12·5)表明输出电压42()的相位比输入电压4(t)的 相位超前8o),即 Ψ2=Ψ1+(0) 若已知41()=U1mcos(o+),则由41()引起的响应为 w,(t)日H(jo)Uim coslat+w1+θo)] (12-6 对于其它网络函数，也可得到类似的结果
式(12－4)表明输出电压u2 (t)的幅度为输入电压u1 (t)幅 度的|H(j)|倍，即 2 1 U =| H( j)|U 式(12－5)表明输出电压u2 (t)的相位比输入电压u1 (t)的 相位超前()，即 ( ) 2 =1 + 若已知u1 (t)=U1mcos(t+1 )，则由u1 (t)引起的响应为 ( ) | (j )| cos[ ( )] (12 6) u2 t = H U1m t +1 + − 对于其它网络函数，也可得到类似的结果
当电路的输入是一个非正弦波形时，可以利用 网络函数计算每个谐波分量的瞬时值，再用叠加 方法求得输出电压或电流的波形
当电路的输入是一个非正弦波形时，可以利用 网络函数计算每个谐波分量的瞬时值，再用叠加 方法求得输出电压或电流的波形