2位移电流 。若用此矢量代替安培环路定律中的j,即得： V×i=j+ aD 。这样，它与电流连续性方程就是相容的了。 aD 位移电流密度(A/m) 8t ·引入位移电流之后，一开始的例中的矛盾也就不复 存在，因为 手Ra-人〔+)=小95- 。上式表明，变化的电场也将激发磁场。 11
若用此矢量代替安培环路定律中的 ，即得： 这样，它与电流连续性方程就是相容的了。 引入位移电流之后，一开始的例中的矛盾也就不复 存在，因为： 上式表明，变化的电场也将激发磁场。 2 位移电流 J D H J t = + D t ——位移电流密度（A/m²） 2 2 d l S S D D H dl J dS dS i t t = + = = 11
3麦克斯韦方程组 。上述两个方程构成了Maxwell方程组的核心，同时 麦克斯韦认为除了高斯定理在时变情况下成立外， 磁通连续性原理也是成立的，它们和上述二方程组 成麦克斯韦方程组。 ·1865年，麦克斯韦方程组发表。 12
上述两个方程构成了Maxwell方程组的核心，同时 麦克斯韦认为除了高斯定理在时变情况下成立外， 磁通连续性原理也是成立的，它们和上述二方程组 成麦克斯韦方程组。 1865年，麦克斯韦方程组发表。 3 麦克斯韦方程组 12
3麦克斯韦方程组 微分形式 积分形式 V×i=j+ OD fn- aD ·d V×龙=- aB 81 ds 7.B=0 ∮Ba5=0 V.D-p D.ds=S pdv=Q 13
3 麦克斯韦方程组 微分形式 积分形式 0 C S C S S S V D H dl J dS t d E dl B dS d t B dS D dS dV Q = + = − = = = 13 0 D H J t B E t B D = + = − = =
3麦克斯韦方程组 。在各向同性的线性媒质中，各场量之间的关系是： D-aE B=u J=oE ·从以上方程不难看出，前面讨论过的静电场，恒定 电场和恒定磁场的基本方程都不过是Maxwell方程 组在d=0时的特例。 dt ·Maxwell方程组构成了宏观电磁理论的框架，电磁 问题的求解最终都可归结为求Maxwell方程组的解。 14
3 麦克斯韦方程组 在各向同性的线性媒质中，各场量之间的关系是： 从以上方程不难看出，前面讨论过的静电场，恒定 电场和恒定磁场的基本方程都不过是Maxwell方程 组在 时的特例。 Maxwell方程组构成了宏观电磁理论的框架，电磁 问题的求解最终都可归结为求Maxwell方程组的解。 D E B H J E = = = 0 d dt = 14
3麦克斯韦方程组 James Clerk Maxwell (1831-1879) ScOttish,Professor of physics,King's College(London)and Cambridge University.Formulated the theory of electromagnetism B V×E=-9 t 7×i=J+ 迈 8t V.D=p 7.B=0 His work established the theoretical foundation for the development of wireless communications. "From a very long view of the history of mankind-seen from,say,ten thousand years from now-there can be little doubt that the most significant event of the 19th century will be judged as Maxwell's discovery of the laws of electrodynamics.The American Civil War will fade into provincial insignificance in comparison with this important scientific event of the same decade." Richard Feynman,Lectures on Physics,Vol.II
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