3.4高能物理实验中蒙特卡洛方法的应用 实验设计中的Ω特卡洛方法的应用 1.寥驗装量性能的研突 高能粒子应的终忞粒子在捍测器中的諭运是个很复杂1 过翟。探测器是邋过终充粒子在其中穿行过程中,留下的时间 息和(或)能量沉积信胤来决定终走粒子的物理參數,如能量 动量、运动方向和粒子种类亭。例如耍确定带电粒子的动量,通 常可以从测量该粒子在礅场中怪迹的曲率来得到。 p=3×10-BZp(Ge/c) 其中p为粒子动量,z为该粒子电荷(以电子电荷为单位)。B为 磁场强度,用KGS为单位。p为径迹曲率,以皿(米)为单位。 该曲率是邋过沿怪遠取很多的坐祿测量值计算出来的。这样计 犷出的动量实际上包含了探测器对径遠间的有限分辫引起 的误塾。还包括了粒子的径遠穿过的探测器内时。在其中各种村 料上的多次散射造成的误。 这些效应具有随机性。它们可以直接用蒙铲卡洛的计算方法 来确定这些效应的教值。 般情况下。拟计犷得到的动量分率是粒子动量的函 数。但是如景模拟某个探测装置的动量分辫亭寶很大,则探测 量的这部分设讣就应過敵修欥。例如:提髙礅场强度、新安排 探测器以测量多的空间坐标參数、改选探测器仳量测量糖度
3．4 高能物理实验中蒙特卡洛方法的应用 一、实验设计中的蒙特卡洛方法的应用 1． 实验装置性能的研究 高能粒子反应的终态粒子在探测器中的输运是个很复杂的 过程。探测器是通过终态粒子在其中穿行过程中，留下的时间信 息和（或）能量沉积信息来决定终态粒子的物理参数，如能量、 动量、运动方向和粒子种类等。例如要确定带电粒子的动量，通 常可以从测量该粒子在磁场中径迹的曲率来得到。 3 10 ( / ). 2 p BZρ GeV c − = × 其中 p 为粒子动量，Z 为该粒子电荷（以电子电荷为单位）。B为 磁场强度，用 KGS 为单位。ρ 为径迹曲率，以 m（米）为单位。 该曲率是通过沿径迹取很多点的坐标测量值计算出来的。这样计 算出的动量实际上包含了探测器对径迹空间的有限分辨率引起 的误差，还包括了粒子的径迹穿过的探测器内时，在其中各种材 料上的多次散射造成的误差。 这些效应具有随机性。它们可以直接用蒙特卡洛的计算方法 来确定这些效应的数值。 一般情况下，模拟计算得到的动量分辨率是粒子动量的函 数。但是如果模拟某个探测装置的动量分辨率值很大，则探测装 置的这部分设计就应当做修改。例如：提高磁场强度、重新安排 探测器以测量更多的空间坐标参数、改进探测器位置测量精度
或者减小该装量中村料的密度瞢誉。 实际上。在对实验量进行设计的阶段。册曇对探测器敵大 量的拱似上可介绍的棋拟硏窕。以了解该萩量中各个探测器的响 应。并选一步判断该敢量是否能湔足各项指标的戛水以及捍测器 的安排和设计是否合理。 2.虫验方案可行性研究 高能物理奧验的目的之一是要检验棊种理论璥假说的正确 性,并排除一些可能的理论和假说。因而在对娶验量进行评佔 时,判斷它能否现对理论或假说的检硷是很必要的。 例如我们利用个实驗量判斷一个共振忞的自旋。 事舆上当今所有的大型高能物理奥验的建议书部呃不例外 地包括了大量的靈兮卡洛拟计算。这样才能使主审员会和从 事该实验的所有成员相信该实验方案是可行的。 二、实验教据分析中的蒙特卡涪模拟方法的应用 在高能物理实验中,常常用一些大觋、复杂的程序來分析 验数据和对实验数据选行筛选分类。为了检验这些翟序的可靠 性。可以釆用輸入一些已知教据格式的兮卡洛数据,以检验该 翟序能否总是成功地量建入数据。这种方法非常有用。别是 在驗量远行之前,采用象特卡洛棋拟数据来检验程序就夏为 必要
或者减小该装置中材料的密度等等。 实际上，在对实验装置进行设计的阶段，需要对探测器做大 量的类似上面介绍的模拟研究，以了解该装置中各个探测器的响 应，并进一步判断该装置是否能满足各项指标的要求以及探测器 的安排和设计是否合理。 2． 实验方案可行性研究 高能物理实验的目的之一是要检验某种理论或假说的正确 性，并排除一些可能的理论和假说。因而在对实验装置进行评估 时，判断它能否实现对理论或假说的检验是很必要的。 例如我们想要利用某个实验装置判断一个共振态的自旋。 事实上当今所有的大型高能物理实验的建议书都毫不例外 地包括了大量的蒙特卡洛模拟计算。这样才能使主审委员会和从 事该实验的所有成员相信该实验方案是可行的。 二、实验数据分析中的蒙特卡洛模拟方法的应用 在高能物理实验中，常常用一些大型、复杂的程序来分析实 验数据和对实验数据进行筛选分类。为了检验这些程序的可靠 性，可以采用输入一些已知数据格式的蒙特卡洛数据，以检验该 程序能否总是成功地重建输入数据。这种方法非常有用。特别是 在实验装置运行之前，采用蒙特卡洛模拟数据来检验程序就更为 必要
在实瞼溦置荻取数据之前,编制、捡验和备分析程序的工 作步暻。 县从分析程序的结杲中,得到所戛研究的风应过程的全徵 可,除了要算出过程的探测效率外。还必须求出每一个污染过 翟对所研的过翟所造成的本底。τ上为了尽可能地压低本底 背景,在窦验测量和分析中要采取许多措施。其中包括对电子学 方面的触墩选择、在能判选亭,以及在高能分析中广汪地采用 对一些物理量的断作为对各种反应过程的判选条件。但是即使 使用了多种判选永件,某些本底过程的亦创外不能兜全排除。在 粒子物理奧验中。特卡涪程序可以視据过程的理论规徫,产生 出主过程和本底过程言例,由此给出末走粒子的所有径迹参数。 后再将这些怪迩參教輸入到分析程序中就可以箕出该装量的 探测效率和本底过程对金氰面测量的影响 探测器本身所具有的鉴别粒子类型的物性,也导欧一个与本 底过程所产生的相似问题 例如。胶子存在与否的奥验教据分析就是基于这种对比的分 析。在正负电子具有30GeV以上的心系能量的对搶机上,强子 产生的机制之一为过程 ee→y→qq q和q为克和音克。它们碎裂后成为强子。TASS0实验组的 验教据痕以及换此机制所鲶侧的兮卡涪计犷曲幾不相符。但是 我们加上
在实验装置获取数据之前，编制、检验和准备分析程序的工 作步骤。 要从分析程序的结果中，得到所要研究的反应过程的全截 面，除了要算出该过程的探测效率外，还必须求出每一个污染过 程对所研究的过程所造成的本底。事实上为了尽可能地压低本底 背景，在实验测量和分析中要采取许多措施。其中包括对电子学 方面的触发选择、在线判选等等，以及在离线分析中广泛地采用 对一些物理量的截断作为对各种反应过程的判选条件。但是即使 使用了多种判选条件，某些本底过程的事例并不能完全排除。在 粒子物理实验中，蒙特卡洛程序可以根据过程的理论规律，产生 出主过程和本底过程事例，由此给出末态粒子的所有径迹参数。 然后再将这些径迹参数输入到分析程序中就可以算出该装置的 探测效率和本底过程对全截面测量的影响。 探测器本身所具有的鉴别粒子类型的特性，也导致一个与本 底过程所产生的相似问题。 例如，胶子存在与否的实验数据分析就是基于这种对比的分 析。在正负电子具有 30GeV 以上的质心系能量的对撞机上，强子 产生的机制之一为过程 e e → → qq + − γ . q 和q 为夸克和反夸克。它们碎裂后成为强子。TASSO 实验组的实 验数据点以及按此机制所绘制的蒙特卡洛计算曲线不相符。但是 我们加上
ee→y→qg 过程(该过程腺产生夸克对外,还有一个胶子。夸克对、胶子碎 裂后均成为强子)。这样昏到的蒙特卡洛计算曲与实验点待合 很好。这就证明了胶子的存在。 10 P (Gev/c)- (虚能对应于由c→机制的象怜卡洛计算结果。奥线对应 于计算ee→丽加上ee→9g机侧的特卡洛计算结果。p1为仅在 “寡例平面”上的帶电强子,晷直于喷注轴的动量分量。关于喷 注轴和寡例平面的定义见文觥一—M. Althoff eta1.Z,.Fuer Physik,,C22(1984)p307。()为P平方的平均。)
e e → → qqg + − γ . 过程（该过程除产生夸克对外，还有一个胶子。夸克对、胶子碎 裂后均成为强子）。这样得到的蒙特卡洛计算曲线与实验点符合 很好。这就证明了胶子的存在。 0.4 0.8 1.2 2 10− 1 10− 0 10 1 10 N 2 < > PT in 2 (GeV / c) （虚线对应于由 e → qq + − e 机制的蒙特卡洛计算结果。实线对应 于计算 e → qq + − e 加上e e → qqg + − 机制的蒙特卡洛计算结果。 为仅在 “事例平面”上的带电强子，垂直于喷注轴的动量分量。关于喷 注轴和事例平面的定义见文献——M.Althoff etal. Z. Fuer Physik, C22(1984) p307。 T p in T p2 为 pT 平方的平均值。）