广东工业大学：《大学物理》课程教学课件（讲稿）第五篇 电磁学 第14章 电磁感应（电磁感应定律、动生和感生电动势）

广东工业大学第14章电磁感应电磁场大学物理A教素uanadongUniversity ofTechnoloay实验三将闭合回路置于稳恒磁场B中，当导体棒在导体轨道上滑行时，回路内产生电流。B结论：当穿过闭合回路的磁通量发生变化时，不管这种变化由什么原因导致，回路中就有电流产生。电磁感应现象中产生的电流称为感应电流，相应的电动势称为感应电动势

第14章 电磁感应 电磁场 大学物理A教案 实验三 v a b c d B 将闭合回路置于稳恒磁场 B 中，当导体棒在导体轨道 上滑行时，回路内产生电流。 结论： 当穿过闭合回路的磁 通量发生变化时，不管这 种变化由什么原因导致， 回路中就有电流产生。 电磁感应现象中产生的电流称为感应电流，相应的电 动势称为感应电动势

广东工业大学第14章电磁感应电磁场大学物理A教素SuanadongUniversityofTechnology2.电源电动势电源提供非静电力的装置用E表示静电场，E.表示非静电性场强，正电荷q通过电源内部沿非静电力方向绕行一周，静电力和非静电力对q做功为W = qll (E+E,)di,E.dl =0 :: W=q,E,·d7单位正电荷绕闭合回路一周非静电力对电荷做的功定义为电源电动势，即W-d=EdS=q

第14章 电磁感应 电磁场 大学物理A教案 2.电源电动势 电源 提供非静电力的装置 用 表示静电场， 表示非静 电性场强，正电荷 通过电源内部 沿非静电力方向绕行一周，静电力 和非静电力对 做功为 E Ei q q ( ) d i L W q E E l = +   d 0 L E l  =  d i L  =  W q E l  单位正电荷绕闭合回路一周非静电力对电荷做的功定义 为电源电动势，即 d d i i L W E l E l q  + − = =  =    + + + + − − − − E  Ei q i

广李工业大学第14章电磁感应电磁场大学物理A教素uangdongUpiyersityofTechnology3.法拉第电磁感应定律回路中产生的感应电动势的大小与穿过回路的磁通量对时间的变化率成正比。dd法拉第电磁感应定律8dt法拉第（1791--1867)负号反映感应电动势的方向，是楞次定律的数学表示，若线圈有N匝dddpd(NΦ)8, =-NdtdtdtP=NΦ为通过N匝线圈的全磁通或叫磁链

第14章 电磁感应 电磁场 大学物理A教案 3. 法拉第电磁感应定律 回路中产生的感应电动势的大小与穿过 回路的磁通量对时间的变化率成正比。 负号反映感应电动势的方向，是楞次定 律的数学表示。 t i d d  = −  = N 为通过 N 匝线圈的全磁通或叫磁链 若线圈有N 匝 t t N t i N d d d d( ) d d  = −  = −   = − 法拉第(1791-1867) 法拉第电磁 感应定律

广李工業业大学第14章电磁感应电磁场dduangdongUpiversityofTechnology6.dt感应电动势方向的确定先选定回路L的绕行方向，如逆时针方向。规定与绕行方向成右手螺旋关系的磁通量为正，反之为负。则当穿过回路包围dd面积的磁通量增加时>0，感应电动势,<0，表明dt的方向与L绕行方向相反dddddtdtdbddΦ>0<0, 8, >0Φ>0>0,§, <0dtdt

第14章 电磁感应 电磁场 大学物理A教案 d 0, 0, 0 d i t       感应电动势方向的确定 先选定回路L的绕行方向，如逆时针方向。规定与绕行方向 成右手螺旋关系的磁通量为正，反之为负。则当穿过回路包围 面积的磁通量增加时 ，感应电动势 ，表明 的方向与L绕行方向相反。 0 d d   t  i  0 i  0 d d   t 0 d d   t d 0, 0, 0 d i t       i  i  L L t i d d  = −

广李工业大学第14章电磁感应电磁场大学物理A教素BuangdongUniversity otTechnology感应电动势的方向也可用楞次定律去判定楞次定律：感应电流产生的磁场总是要阻碍或反抗原来磁场的变化B楞次（1804--1865）楞次定律的本质是能量守恒定律

第14章 电磁感应 电磁场 大学物理A教案 楞次定律： 感应电流产生的磁场总是要阻 碍或反抗原来磁场的变化。 a b c d v B i 楞次定律的本质是能量守恒定律 f 感应电动势的方向也可用楞次定律去判定 楞次（1804-1865）