广东工业大学：《大学物理》课程教学课件（讲稿）第五篇 电磁学 第11章 真空中的静电场（静电场的环路定理、等势面、电势梯度、电势、电势差）

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第11章 真空中的静电场 大学物理A教案 第11章 真空中的静电场

广东工业大学第11章真空中的静电场大学物理A教素SuanadongUniversity ofTechnology(3)静电场主要内容：静电场的环路定理电势电势差等势面电势梯度

第11章 真空中的静电场 大学物理A教案 静电场(3) 静电场的环路定理 主要内容： 等势面 电势梯度 电势 电势差

广东工业大学第11章真空中的静电场大学物理A教素uanadongUniversity ofTechnologyS11.3电势和电势差1.静电场力做功的特点试验电荷9在q的电场中从a点经任意路径移到b点，计算电场力的功在ab上任取位移元di，F在dl上的元功dW = F.di = gE.di=qEcos0dlr+drqqoqdrdl4元8010qo(cos Odl = dr)Ea从a到b电场力的总功

第11章 真空中的静电场 大学物理A教案 §11.3 电势和电势差 q a b q0 l  d r r +dr  E  1. 静电场力做功的特点 0 0 0 2 0 d d d cos d d 4 W F l q E l q E l q q r r   =  =  = = 试验电荷 在 的电场中从a点经任意路径移到b点,计 算电场力的功 q0 q 在ab上任取位移元 , 在 上的元功 l  d F  l  d 从a到b电场力的总功 (cosdl = dr) a r b r

广东工业大学第11章真空中的静电场大学物理A教素uangdongUniversity otTechnologybW,qE.di=96qo94元0r+drdl0qoqqoE4元8电场力做功与路径无关，只与始末位置有关静电场力是保守力2.静电场的环路定理电场力做功与路径无关，用数学式子表示为fE.dI=090E.di =0所以 ±0

第11章 真空中的静电场 大学物理A教案 0 0 2 0 0 0 d 1 d 4 1 1 4 b a ab L r r a b W q E l q q r r q q r r   =  =   = −       电场力做功与路径无关,只与始末位置有关。静电场力是保守力 0 d = 0 L q E l   2.静电场的环路定理 电场力做功与路径无关,用数学式子表示为  q0  0 所以 d = 0 L E l   q q0 r r +dr a b l  d  E a  r b r

广东工业大学第11章真空中的静电场大学物理A教素uangdong University otTechnologyfE.dI =0静电场的环路定理静电场中，场强沿任意闭合回路的线积分的值等于零，静电场的重要性质之一静电场力是保守力，静电场是保守力场。3. 电势能W静电场力是保守力，可以引入电势能W。电场力的功等于电势能增量的负值，即.hqqoqqoWE.dl =-(W, -W)==q0ab4元007a4元60aqqoqqo_,W,=式中 W。=分别为在a点和b点的4元604元20ra电势能

第11章 真空中的静电场 大学物理A教案 静电场的环路定理 静电场力是保守力，静电场是保守力场。 静电场中, 场强沿任意闭合回路的线积分的值等于零，静 电场的重要性质之一。 d = 0 L E l   3. 电势能 W 0 0 0 0 0 d ( ) ( ) 4 4 b ab b a a b a qq qq W q E l W W     r r =  = − − = − −  静电场力是保守力，可以引入电势能W。电场力的功等于 电势能增量的负值，即 式中 分别为q0在 a 点和 b 点的 电势能。 0 0 0 0 , 4 4 a b a b qq qq W W     r r = =