广东工业大学：《大学物理》课程教学课件（讲稿）第六篇 近代物理基础 第15章 狭义相对论（洛伦兹变换）

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第15章 狭义相对论基础 大学物理A教案 第15章 狭义相对论

广东工业大学第15章狭义相对论基础大学物理A教素Guangdong University otTechnology(2)相对论主要内容：洛伦兹变换

第15章 狭义相对论基础 大学物理A教案 相对论(2) 洛伦兹变换 主要内容：

广李工业大学第15章狭义相对论基础大学物理A教案uanadongUniversity ofTechnology$15.3洛伦兹变换爱因斯坦依据两个假设导出了新的时空坐标变换关系一1.洛伦兹坐标变换惯性系S相对S以速度u沿x正向运动Dt=t'=O时，两坐标系原点重合。2分别在S'和S系中测量发生在P点的同一物理事件XxXS系测得P点的时空坐标为：(x',y',z',t')S系测得P点的时空坐标为：(x,y,z,t)

第15章 狭义相对论基础 大学物理A教案 §15.3 洛伦兹变换 y o x  x z z  y  o  s s  P u 惯性系 相对S以速度u沿x 正向运动 S 爱因斯坦依据两个假设导出了新的时空坐标变换关系 —— 1.洛伦兹坐标变换 t = t = 0 时,两坐标系原点重合。 S 系测得P点的时空坐标为：( x , y , z, t ) 分别在 和S系中测量发生在 P 点的同一物理事件。 S ( x  , y  , z  , t) S 系测得P点的时空坐标为：

广东工業大学第15章狭义相对论基础大学物理A教素BuangdongUniversity otTechnologyx'+ut'x-utxx:Ji-u? / c?Yi-u? / c?V=xZ=X11ucF一洛伦兹坐标变换及其逆变换为何新的时空坐标变换关系以洛伦兹命名？

第15章 狭义相对论基础 大学物理A教案 y o x  x z z  y  o  s s  P 2 2 u 2 2 2 1 / 1 / x ut x u c y y z z u t x c t u c −  = −  =  = −  = − 2 2 2 2 2 1 / 1 / x ut x u c y y z z u t x c t u c   + = − =  =    + = − 洛伦兹坐标变换及其逆变换 为何新的时空坐标变换关系以洛伦兹命名？

广东工业大学第15章狭义相对论基础大学物理A教业uanadongUniversity ofTechnology简写成x =y(x'+ut')x'= y(x-ut)=y'=yZ=t' =(t-)4X洛伦兹坐标变换表明：1Ji-u? / c?(1)时间与空间不再独立，而是相互关联。(2)低速情况下,即 u<<c时，→1洛伦兹变换伽利略变换。即伽利略变换是洛伦兹变换在低速下的极限

第15章 狭义相对论基础 大学物理A教案 洛伦兹坐标变换表明: 简写成 ( ) ( ) 2 x c u t t z z y y x x ut  = −  =  =  = −   ( ) ( ) 2 x c u t t z z y y x x ut =  +  =  =  =  +    (1) 时间与空间不再独立, 而是相互关联。 即 伽利略变换是洛伦兹变换在低速下的极限。 (2) 低速情况下, 即 时， 洛伦兹变换 伽利略变换。 u  c  →1 2 2 1 1 / u c  = −