第6章耦合电感电路的分析2.耦合因数耦合因数k定量描述两个耦合线圈的耦合紧密程度，即acaoocMk:L,Lboppboododcob)a)0<k<1。当k=1时，说明两个线圈耦合得最紧，没有漏磁通，因此产生的互感最大，这种情况又称为全耦合，如图（a）。当k=0时，说明线圈产生的磁通互不交链，因此不存在互感如图（b）。6(7)
第6章 耦合电感电路的分析 6(7) 2. 耦合因数 耦合因数k定量描述两个耦合线圈的耦合紧密程度，即 0≤k≤1。 当k =1时，说明两个线圈耦合得最紧，没有漏磁通，因此产 生的互感最大，这种情况又称为全耦合，如图（a）。 当k = 0时，说明线圈产生的磁通互不交链，因此不存在互 感如图（b）。 L1L2 M k
第6章耦合电感电路的分析6.1.3耦合线圈的同名端和互感电压实际应用中，有时需要知道耦合线圈产生的互感电压的极性，为方便分析，引入同名端的概念。1.同名端两个具有磁耦合的线圈，当电流分别从两个线圈的对应端钮同时流入或流出时，若产生的磁通相互增强，则这两个对应端钮称为两互感线圈的同名端，用小圆点“."或星号“*”等符号作标记dD2LiL2Mi1120310++u12ii*i2o++-u2u20041324b)a)6(8)
第6章 耦合电感电路的分析 6(8) 6.1.3 耦合线圈的同名端和互感电压 实际应用中，有时需要知道耦合线圈产生的互感电压的极 性，为方便分析，引入同名端的概念。 1．同名端 两个具有磁耦合的线圈，当电流分别从两个线圈的对应端 钮同时流入或流出时，若产生的磁通相互增强，则这两个对 应端钮称为两互感线圈的同名端，用小圆点“·”或星号“*” 等符号作标记
第6章耦合电感电路的分析无论何时，在同一个变化磁通的作用下，耦合线圈同名端产生的感应电压的极性总是相同的，即同名端有同极性，因此同名端也称为同极性端。2.互感电压如果每个线圈的电压、电流为关联参考方向，且每个线圈的电流与该电流产生的磁通符合右手螺旋法则，则有每个线圈两端的电压为didydi,±M=uu±u12u,dtdtdtdindi.dy2±MV±u2112U22dtdtdt6(9)
第6章 耦合电感电路的分析 6(9) 无论何时，在同一个变化磁通的作用下，耦合线圈同名端 产生的感应电压的极性总是相同的，即同名端有同极性，因 此同名端也称为同极性端。 2. 互感电压 如果每个线圈的电压、电流为关联参考方向，且每个线圈 的电流与该电流产生的磁通符合右手螺旋法则，则有每个线 圈两端的电压为 22 21 2 1 2 2 2 d d d d d d u u t i M t i L t u 11 12 1 2 1 1 1 d d d d d d u u t i M t i L t u
第6章耦合电感电路的分析正弦稳态情况下，用相量形式来表示U = joL,i ± joMi,U, = joL,i, ±joMi,式中ZM=joM称为互感电抗6.2含有耦合电感电路的计算正弦稳态情况下，含有耦合电感（简称互感）电路的计算，仍可采用前面介绍的相量法进行分析计算，但应注意耦合电感上的互感电压。本节主要介绍耦合电感的电路模型和去耦等效法在含有耦合电感电路分析中的应用，讨论如何将耦合电感用无耦合的电路来等效替代。6(10)
第6章 耦合电感电路的分析 6(10) 正弦稳态情况下，用相量形式来表示 式中ZM =jM称为互感电抗 6.2 含有耦合电感电路的计算 正弦稳态情况下，含有耦合电感（简称互感）电路的计算， 仍可采用前面介绍的相量法进行分析计算，但应注意耦合电 感上的互感电压。 本节主要介绍耦合电感的电路模型和去耦等效法在含有耦 合电感电路分析中的应用，讨论如何将耦合电感用无耦合的 电路来等效替代。 2 2 2 1 1 1 1 2 j j j j U L I MI U L I MI
第6章耦合电感电路的分析6.2.1应用耦合电感电路模型的分析计算耦合电感可用电感元件和电流控制电压源CCVS来模拟，注意受控电压源的极性。图（b）中，电感L，和L，之间已经没有耦合关系，称为去耦，则可利用前面介绍的各种电路分析法进行计算。i2i10310MXXi2ii0310X+L2u2+uiXL2uj12Ldi2diMdtdt20040420b)a)6(11)
第6章 耦合电感电路的分析 6(11) 6.2.1 应用耦合电感电路模型的分析计算 耦合电感可用电感元件和电流控制电压源CCVS来模拟，注 意受控电压源的极性。图（b）中，电感L1 和L2 之间已经没有 耦合关系，称为去耦，则可利用前面介绍的各种电路分析法 进行计算