A B,、B B O 图1-3(b)A点位置的B和v的分解情况
11 O O’ A C 图1-3（b）A点位置的B 和v的分解情况
电子在磁场中要受到磁场作用力: F=-e(v×B) F= eosin(v·B) F1=-e(vr×B2) 圆周运动 e(v2×B,) F=F1+F2→h 切向运动 F=-V(v12×B) 向轴运动 在C处有一离心作用力,可以抵消与A点相当的向轴作用力, 但A、C中心处特别大的向轴力是抵不掉的,电子继续向轴偏转。 出磁场后又是直线运动
12 电子在磁场中要受到磁场作用力： 即 圆周运动 切向运动 向轴运动 在C处有一离心作用力，可以抵消与A点相当的向轴作用力， 但A、C中心处特别大的向轴力是抵不掉的，电子继续向轴偏转。 出磁场后又是直线运动
所有从O点出发的电子类似的轨迹运动,在V一定时,当 轨迹与轴的角度很小时,电子会聚在O点(O)的象 平行于轴的电子运动轨迹如下图所示 物 O 象 b 图1-3(c)平行光轴电子束经透镜成象的情况; a~b为磁场作用区域。 13
13 所有从O点出发的电子类似的轨迹运动，在v一定时，当 轨迹与轴的角度很小时，电子会聚在O’点（O）的象。 平行于轴的电子运动轨迹如下图所示 O 象 物 O’ b a α 象 物 α 图1-3（c）平行光轴电子束经透镜成象的情况； a ~ b 为磁场作用区域
我们有下面的结论: 1)所有从同一点出发的不同方向的电子,经透镜作用后,交于象 平面同一点,构成相应的象。 2)从不同物点出发的同方向同相位的电子,经透镜作用后,会聚 于焦平面上一点,构成与试样相对应的散射花样。 有极靴的透镜 极靴使得磁场被聚焦在极靴上下的间隔h内,h可以小到1mm左右。 在此小的区域内,场的径向分量是很大的。计算透镜焦距f的近似公式 为 E f=48:4nF IN 电子显微镜可以提供放大了的象,电子波长又非常短,人们便自 然地把电子显微镜视为弥补光学显微镜不足的有利工具
14 我们有下面的结论： 1）所有从同一点出发的不同方向的电子，经透镜作用后，交于象 平面同一点，构成相应的象。 2）从不同物点出发的同方向同相位的电子，经透镜作用后，会聚 于焦平面上一点，构成与试样相对应的散射花样。 有极靴的透镜 极靴使得磁场被聚焦在极靴上下的间隔h内，h可以小到1mm左右。 在此小的区域内，场的径向分量是很大的。计算透镜焦距f的近似公式 为 电子显微镜可以提供放大了的象，电子波长又非常短，人们便自 然地把电子显微镜视为弥补光学显微镜不足的有利工具
O 图1-4带铁壳的带极靴的透镜 15
15 O z 图1-4 带铁壳的带极靴的透镜 O’