(e, sin p + e, cos O cos p)e-ikrHZI1(e coscosp-e, sin p)e-jikE=-J21r可见，x方向电流元的不同场分量的方向性因子不同，此结果与2方向电流元完全不同。改变天线相对于坐标系的方位，其方向性因子的表示式随之改变。但是，并不意味天线的辐射特性发生变化电流元在其轴线方向上辐射为零，在与轴线垂直的方向上辐射最强
可见，x 方向电流元的不同场分量的方向性因 子不同，此结果与 z 方向电流元完全不同。 但是，并不意味天线的辐射特性发生变化。 电流元在其轴线方向上辐射为零，在与轴线垂 直的方向上辐射最强。 kr r I l j ( sin cos cos )e 2 j − = − + H e e kr r ZI l j ( cos cos sin )e 2 j − = − − E e e 改变天线相对于坐标系的方位，其方向性因子 的表示式随之改变
2．天线方向性使用归一化方向性因子描述方向性比较方便f(0,g)其定义为F(0,Φ)=Jm式中f为方向性因子的最大值归一化方向性因子的最大值Fm=1。任何天线的辐射场振幅可用归一化方向性因子表示为[E|=| EIm F(0,Φ)式中E为最强辐射方向上的场强振幅
2. 天线方向性 使用归一化方向性因子描述方向性比较方便。 式中 fm 为方向性因子的最大值。 归一化方向性因子的最大值 Fm= 1。 式中 | E 为 | m 最强辐射方向上的场强振幅。 m ( , ) ( , ) f f F 其定义为 = | | | | ( , ) E = E m F 任何天线的辐射场振幅可用归一化方向性因 子表示为
利用归一化方向性因子绘制天线的方向图，通常使用直角坐标系或极坐标系方向电流元的方向性因子f(0,Φ) = sin 0fm =1F(0,Φ)= sin 0若用极坐标系，在任2何Φ等于常数的平面内函数F(0,d）的变化轨迹为两个圆。在0=元的平面内，以Φ为变量的函数的轨迹为一个圆
利用归一化方向性因子绘制天线的方向图。 通常使用直角坐标系或极坐标系。 z 方向电流元的方向性因子 ， ， 。 f (,) = sin f m =1 F(,) = sin 若用极坐标系，在任 何 等于常数的平面内， 函数 的变化轨迹为 两个圆。 F(,) y z y x 在 的平面内，以 为变量的函数的轨迹为一 个圆。 2 π =
电流元将等于常数的平面内的方向图围绕z轴旋H2H转一周，即构成三维空EX间方向图。计算机绘制的三维空间的立体方向图更能形象地描述天线辐射场强的空间分布。X
将 等于常数的平面 内的方向图围绕 z 轴旋 转一周，即构成三维空 间方向图。 计算机绘制的三维空 间的立体方向图更能形 象地描述天线辐射场强 的空间分布。 x z y x y z r E E H H 电流元
辐射最强的方向称为主射方向辐射为零的方向称为零射方向。具有主射方向的方向叶称为主叶，其余称为副叶。副叶零射方向V2主叶后叶200.520主射方向112零射方向场强为主射方向上场强振幅的倍的两个方向之2间的夹角称为半功率角，以20。，表示；两个零射方向2之间的夹角称为零功率角，以20.表示
辐射最强的方向称为主射方向，辐射为零的方向 称为零射方向。具有主射方向的方向叶称为主叶，其 余称为副叶。 场强为主射方向上场强振幅的 倍的两个方向之 间的夹角称为半功率角，以 表示； 两个零射方向 之间的夹角称为零功率角，以 表示。 2 1 2 0.5 2 0 2 0 主射方向 主叶 后叶 副叶 零射方向 零射方向 1 2 0.5 2 1 2 1