《电路理论》课程PPT教学课件：正弦稳态电路的分析

9.4正弦稳态电路的分析 电阻电路与正弦电流电路的分析比较 电阻电路 正弦电路相量分析 KCL:∑i=0 KCL:∑/=0 KVL u=0 KVL: U=0 元件约束关系:l=Ri 元件约束关系:U=Z1 或i=Gu 或 YU 可见,二者依据的电路定律是相似的。只要作出正弦 电流电路的相量模型,便可将电阻电路的分析方法推广应 用于正弦稳态的相量分析中

9. 4 正弦稳态电路的分析 电阻电路与正弦电流电路的分析比较：        = = = =   i Gu u Ri u i : KVL: 0 KCL: 0 : 或 元件约束关系 电阻电路 : KVL : 0 KCL: 0 :            = = = =   I Y U U Z I U I       或 元件约束关系 正弦电路相量分析 可见，二者依据的电路定律是相似的。只要作出正弦 电流电路的相量模型，便可将电阻电路的分析方法推广应 用于正弦稳态的相量分析中

结论 1.引入相量法,把求正弦稳态电路微分方程的特解 问题转化为求解复数代数方程问题 2.引入电路的相量模型,不必列写时域微分方程, 而直接列写相量形式的代数方程。 3.引入阻抗以后,可将所有网络定理和方法都应用 于交流,直流(f=0)是一个特例

结论 1. 引入相量法，把求正弦稳态电路微分方程的特解 问题转化为求解复数代数方程问题。 2. 引入电路的相量模型，不必列写时域微分方程， 而直接列写相量形式的代数方程。 3. 引入阻抗以后，可将所有网络定理和方法都应用 于交流，直流（f =0)是一个特例

例1:已知:A1=100.2=102,L=500n,C=uF, U=100,0=314rad/s,求:各支路电流。 R R 0 R L jOL, 解画出电路的相量模型 乙.=R(c2100918413189029 R-j 1000-31847104952-177° 303.45∠-723=9211-j289139

例1: + R2 _ L i1 i2 i3 R1 C u Z1 U Z2  + R2 _ R1 1 I  2 I  3 I  C j  − 1 jL 画出电路的相量模型 =  − = −   −   − = −  − = − − = 303.45 72.3 92.11 289.13 1049.5 17.7 318.47 10 90 1000 318.47 1000 ( 318.47) 1 ) 1 ( 3 1 1 1 j j j C R j C R j Z      100 , 314 / , 1000 , 10 , 500 , 10 , 1 2 U V rad s R R L mH C F =  = =  =  = =  求:各支路电流。 已知： 解

Z2=R2+ji=10+j1579 RI Z=Z+Z2 9211-j28913+10+157 OC R 102.11-j13213 2 jOL =166.99-523g 100∠0 0.6∠52.3°A 166.99∠-523° OC J3 18.47 0.6∠523°=0.181∠-20°A 1049.5∠-177 R OC R 1000 0.6∠52.3°=0.57∠70°A 1049.5∠-17.7 R

Z2 = R2 + jL = 10 + j157  =  −  = − = − + + = +  166.99 52.3 102.11 132.13 92.11 289.13 10 157 1 2 j j j Z Z Z A ZU I      0.6 52.3 166.99 52.3 100 0 1 =   − = = A j I C R j C j I      0.6 52.3 0.181 20 1049.5 17.7 318.47 1 1 1 1 2   =  −  − − =  −  − = I A C R j R I      0.6 52.3 0.57 70 1049.5 17.7 1000 1 1 1 1 3   =   − =  − = Z1 U Z2  + R 2 _ R 1 1 I 2 I 3 I C j  − 1 jL

例2.列写电路的回路电流方程和节点电压方程 R 2 J@L RR R R R 解回路法: (R+R2+ jOL)-(r+ joL)l R213=US (R+r3+R4+jOLI2-(R,+joLlI-R313=0 (R2+R3 )3-R21-R312-j4=0 OC OC

例2. 列写电路的回路电流方程和节点电压方程 解 + _ us s i L R1 R2 R3 R4 C S I  + _ R1 R2 R3 R4 jL c j  1 − US  1 I  2 I  4 I  3 I  回路法: US R R j L I R j L I R I + +  − +  −  =  1 2 1 1 2 2 3 (  ) (  ) (R1 + R3 + R4 + j L)I2 −(R1 + j L)I1 − R3 I3 = 0      0 1 ) 1 ( 2 + 3 − 3 − 2 1 − 3 2 − I4 = C I R I R I j C R R j       S I I  = −  4