在1926年，前苏联的科学家提出一种晶体滑移模型： 滑移面两侧的原子在切应力作用下同步地平移 如图所示，x.是施加于晶体上的切应力，X是在T的作用下晶 格的相对位移。由于滑移面两侧晶格原子排列的周期作用，所 以，结合力或位能都是X的周期函数，克服结合力的τ也应是 x的周期函数。近似假定 切应力τ是位移的正弦函 数： b 6
6 在1926年，前苏联的科学家提出一种晶体滑移模型： 滑移面两侧的原子在切应力作用下同步地平移 如图所示， 是施加于晶体上的切应力，x 是在 的作用下晶 格的相对位移。由于滑移面两侧晶格原子排列的周期作用，所 以，结合力或位能都是 x 的周期函数，克服结合力的 也应是 2 sin M x b = b a x 的周期函数。近似假定 切应力 是位移的正弦函 数： x
位能 位能位移 应力 应力位移
7 位能-位移 应力-位移 X X 位能 应力 0 0 τm τ
当x很小时，有sinx=x则： 2X b 式中TM应为最大应力， 即屈服强度。 由虎克定律=G) G为切变模量a为两层原子面间距。 tw= (b≤a 实验值与理论值相差 若a=b,此即为估算最大切应力（屈服 了3-4的数量级， why? G 2π 对一般金属材料G=10°~10Pa则t=109~1010Pa 但是，实验测量得：tw=l0Pa 8
8 x G a ＝ ( ) 2 M G b b a a ＝ 2 M G ＝ 由虎克定律 G 为切变模量 a 为两层原子面间距。 2 M x b = 式中 应为最大应力，即屈服强度。 当 x 很小时，有sin x = x 则： 若a = b，此即为估算最大切应力（屈服强度）的理论公式。 但是，实验测量得： 10 Pa 6 M = 家胡克发现的，所以叫做胡克定律，又译为虎克定律。 M 10 ~ 10 Pa 10 11 对一般金属材料 G = 则 10 ～10 Pa 9 10 M = 实验值与理论值相差 了3-4的数量级， why？
1934年Taylor G.T.等人提出了新的模型： 0000.0000000000000000 0000000 。0.00.0 。000。0 0000000 0000000 0.00000 000000G4-0.6-。000g00e0000e-6e。e9 00000000000000 00000000000000 00.00。0000000 1、滑移首先在滑移面附近很小区域内发生，在滑移区与未滑移区的 交界处，有一部分的粒子偏离原来点阵的位置排列（更密或更疏），把这 种晶体缺陷称作位错（或位错线）。 2、在应力作用下，通过位错处原子进一步滑移，使位错线逐渐向前移 动，最后，完成滑移一个原子间距。 由于原子的滑移只在位错线附近进行，所需应力比上下 层之间同时滑动要小的多
9 b a t x t 1934年Taylor G .T.等人提出了新的模型： 1、滑移首先在滑移面附近很小区域内发生，在滑移区与未滑移区的 交界处，有一部分的粒子偏离原来点阵的位置排列(更密或更疏)，把这 种晶体缺陷称作位错(或位错线)。 2、在应力作用下，通过位错处原子进一步滑移，使位错线逐渐向前移 动，最后，完成滑移一个原子间距。 由于原子的滑移只在位错线附近进行，所需应力比上下 层之间同时滑动要小的多
1934年Taylor G.T.等人提出了新的模型： 1、滑移首先在滑移面附近很小区域内发生，在滑移区与未滑移区的 交界处，有一部分的粒子偏离原来点阵的位置排列（更密或更疏），把这 种晶体缺陷称作位错（或位错线）。 2、在应力作用下，通过位错处原子进一步滑移，使位错线逐渐向前移 动，最后，完成滑移一个原子间距。 由于原子的滑移只在位错线附近进行，所需应力比上下 层之间同时滑动要小的多
10 1934年Taylor G .T.等人提出了新的模型： 1、滑移首先在滑移面附近很小区域内发生，在滑移区与未滑移区的 交界处，有一部分的粒子偏离原来点阵的位置排列(更密或更疏)，把这 种晶体缺陷称作位错(或位错线)。 2、在应力作用下，通过位错处原子进一步滑移，使位错线逐渐向前移 动，最后，完成滑移一个原子间距。 由于原子的滑移只在位错线附近进行，所需应力比上下 层之间同时滑动要小的多