之全国高等医药教材建设要员会 卫生部规划教材物理化学第6版 ds= der 第五节熵画敷式
p V T Q S δ r d = 第五节 熵函数表达式
熵的引出 络已定律 根据热力学第一定律和卡诺循环 d=0-W=(Q1-Q2) W_Q2+_T2-T 72 Q1 即 o 0 T;172 定义:兰热温商 结论:卡诺循环中,过程的热温商之和等于零。 G人氏卫版
结论：卡诺循环中，过程的热温商之和等于零。 根据热力学第一定律和卡诺循环 2 1 2 1 2 2 2 W Q Q T T Q Q T h + - = = = － 1 1 2 2 Q T Q T = - 1 2 1 2 0 Q Q T T 即 + = 定义： 热温商 Q T 一、熵的引出 U W (Q Q ) d = 0 − = 1 − 2
、熵的引出 络已定律 任意可逆循环热温商的加和等于零,即:P R ∑(2)n=0或 δO ()n=0 证明如下:(1)在如图所示的任意可逆 MS 循环的曲线上取很靠近的PQ过程 (2)通过P,Q点分别作RS和TU两条绝热可逆膨胀线, (3)在P,Q之间通过O点作恒温可逆膨胀线w,使两个三角形 PVO和OwQ的面积相等, 这样使PQ过程与 PVoWQ过程所作的功相同。 同理,对MN过程作相同处理,使 MXOYN折线所经过程作的功 与MN过程相同。wYX就构成了一个卡诺循环。 人厌卫试城版缺
i r i i ( ) 0 Q T = 一、熵的引出 证明如下： 任意可逆循环热温商的加和等于零,即： 同理，对MN过程作相同处理，使MXO’YN折线所经过程作的功 与MN过程相同。VWYX就构成了一个卡诺循环。 r ( ) 0 Q T = 或 (2)通过P，Q点分别作RS和TU两条绝热可逆膨胀线， (1)在如图所示的任意可逆 循环的曲线上取很靠近的PQ过程； (3)在P，Q之间通过O点作恒温可逆膨胀线VW，使两个三角形 PVO和OWQ的面积相等， 这样使PQ过程与PVOWQ过程所作的功相同
、熵的引出 络已定律 R U M S G人氏卫版
一、熵的引出
、熵的引出 络已定律 对于任意可逆循环,可以看 成是由许多无限多个小的卡诺 循环组成。如图所示。每个小 的卡诺循环的热源为T、TvS 73,74万5而6 ●●●●●●●●●。● ,每个 的卡诺循环的热温商的加和为 零,因此总的可逆循环的热温 商加和必然为零。 8g).=0 T δQ1,δQ2,6Q3,Q 十 十 十 =0 δQ ()n=0 G人氏卫版
对于任意可逆循环，可以 看 成是由许多无限多个小的卡诺 循环组成。如图所示。每个小 的卡诺循环的热源为T1 ,T2 ; T3 ,T4 ; T5 ,T6…………, 每个小 的卡诺循环的热温商的加和为 零，因此总的可逆循环的热温 商加和必然为零。 r ( ) 0 i i Q T = 1 2 4 3 1 2 3 4 ........... 0 Q Q Q Q T T T T + + + + = r ( ) 0 i i Q T = 一、熵的引出