凸缘外边向内边σ由低到高变化,3 则由高到低变化,在凸缘中间必有一交 点存在(如右图所示),在此点处有a|= 所以 1.10m In R/R=1.1om(1-hR/R 化简得:hR/R=12 R=0.6IR 即交点在R=061R处。用R所作出 的圆将凸缘变形区分成两部分,由此圆 向凹模洞口方向的部分拉应力占优势 (|o1>3|),拉应变为绝对值最大的主 变形,厚度方向的变形是压缩应变。 R,(0.7~09)R 上一页 两(返
凸缘外边向内边 由低到高变化， 则由高到低变化，在凸缘中间必有一交 点存在（如右图所示），在此点处有 所以： 化简得： 即： 即交点在 处。用R所作出 的圆将凸缘变形区分成两部分，由此圆 向凹模洞口方向的部分拉应力占优势 （ ），拉应变为绝对值最大的主 变形，厚度方向的变形 是压缩应变。 1 3 1 = 3 R R ( R R) m t m t 1.1 ln =1.1 1−ln ln Rt R =1 2 61 t R = 0. R 61 t R = 0. R 1 3
(2)拉深过程中的m和|o3|m变化规律 I max 和 是当毛坯凸缘半径变化到R1时,在 maX 凹模洞口的最大拉应力和凸缘最外边的最大压应力。 2筒壁传力区的受力分析 (1)压边力引起的摩擦力 该摩擦应力为: 下下(返
（2）拉深过程中的 变化规律 和 是当毛坯凸缘半径变化到 时，在 凹模洞口的最大拉应力和凸缘最外边的最大压应力。 2.筒壁传力区的受力分析 （1）压边力 引起的摩擦力 该摩擦应力为： 1max 和|3 | max 1max 3 max Rt FQ dt uF Q M 2 =
Ro Rt Imax 圆筒形件拉深时凸缘变形区的应力分布 oman
圆筒形件拉深时凸缘变形区的应力分布
(2)材料流过凹模圆角半径产生弯曲变形的阻力可 根据弯曲时内力和外力所作功相等的条件按下式计算: +t/2 (3)材料流过凹模圆角后又被拉直成筒壁的反向弯 曲力仍按式上式进行计算: +1/2 拉深初期凸模圆角处的弯曲应力也按上式计算,即: W 4n+1/2 上一页 页(返
（2）材料流过凹模圆角半径产生弯曲变形的阻力 可 根据弯曲时内力和外力所作功相等的条件按下式计算： （3）材料流过凹模圆角后又被拉直成筒壁的反向弯 曲力仍按式上式进行计算: 拉深初期凸模圆角处的弯曲应力也按上式计算，即： 4 2 1 d W b r t t + = 4 2 1 ' d W W b r t t + = = 4 2 1 '' p W b r t t + =
(4)材料流过凹模圆角时的摩擦阻力 通讨凸模圆角处危险断面传递的径向拉应力即为: p I max +OM+2ow+owl R o O +G1 zdt 2+t2a+2 由上式把影响拉深力的因素,如拉深变形程度,材 料性能,零件尺寸,凸、凹模圆角半径,压边力,润滑 条件等都反映了出来,有利于研究改善拉深工艺 拉深力可由下式求出:F=mlo.sina 页下页返
（4）材料流过凹模圆角时的摩擦阻力 通讨凸模圆角处危险断面传递的径向拉应力即为： 由上式把影响拉深力的因素，如拉深变形程度，材 料性能，零件尺寸，凸、凹模圆角半径，压边力，润滑 条件等都反映了出来，有利于研究改善拉深工艺。 拉深力可由下式求出： ( ) '' μα p 1max M 2 w w = + + + e μα d b d b t Q p m 2 2 2 2 1.1 ln e r t t r t t dt F r R + + + = + + F = dt p sin